În teoria relativității , timpul propriu -zis de-a lungul unei linii mondiale asemănătoare timpului este definit ca timpul măsurat de ceasurile care se mișcă de-a lungul acestei linii. Astfel, nu depinde de coordonate și este un scalar Lorentz . [1] Interval de timp propriu între două evenimente pe linia lumii este o schimbare în timpul propriu. Acest interval este de interes, deoarece timpul adecvat este fixat doar până la o constantă aditivă arbitrară, și anume, setarea ceasului la un eveniment de-a lungul liniei lumii. Intervalul de timp adecvat dintre două evenimente depinde nu numai de evenimentele în sine, ci și de linia lumii care le leagă și, în consecință, de mișcarea ceasului între evenimente. Este exprimată ca o integrală peste linia mondială. Ceasurile de accelerare vor măsura mai puțin timpul scurs între două evenimente decât timpul măsurat de ceasurile fără accelerare ( inerțiale ) între aceleași două evenimente. Un exemplu al acestui efect este paradoxul gemenilor . [2]
În ceea ce privește spațiu-timpul cu patru dimensiuni, timpul propriu este analog cu lungimea unui arc în spațiul tridimensional ( euclidian ). Prin convenție, timpul propriu este de obicei notat cu litera greacă τ ( tau ) pentru a-l deosebi de timpul coordonat, notat cu t .
Spre deosebire de timpul potrivit, timpul coordonate este timpul dintre două evenimente, măsurat de un observator folosind propria sa metodă de cronometrare a unui eveniment. În cazul particular al unui observator inerțial în relativitate specială , timpul este măsurat folosind ceasul observatorului respectiv și definiția sa a simultaneității.
Conceptul de timp propriu a fost introdus de Herman Minkowski în 1908 [3] și este o caracteristică a diagramelor Minkowski .