Radiația ciclotronului

Radiația ciclotronului este radiația electromagnetică emisă de particulele încărcate care sunt deviate de un câmp magnetic . O astfel de radiație se mai numește și radiație magnetotron .

Pentru un singur electron din câmpul B , pierderea de energie este determinată de următoarea relație:

$I\equiv {d\varepsilon _{\bot } \over dt}=-{2e^{2}u_{\bot }^{2}\omega _{c}^{2} \over 3c^ {3}}$

Dacă plasma este complet transparentă, atunci pentru radiație este posibil să se obțină densitatea de energie „expusă” din plasmă:

$\omega _{0}\approx {\omega _{p}^{2}\omega _{ce}^{2} \over 3\pi c^{3}}T$

În realitate, o parte din radiație este absorbită în plasmă. B.A. Trubnikov a introdus „factorul F” sau „factorul de ieșire”, care prin definiție este:

$\Phi ={W_{real} \over W_{0}}$

Pentru temperaturi (5 eV - 100 keV) Trubnikov B.A. în 1956 a arătat posibilitatea aproximării coeficientului de randament prin formula:

$\Phi \approx {17({T_{e} \over m_{e}c^{2)))^{3/2}\cdot {\sqrt {{B \over e_{e}n_{ e}a}\cdot \beta \cdot \gamma }},}$

unde este sarcina electronului, este câmpul din interiorul cilindrului, iar parametrii și sunt adimensionali. Prima dintre ele este egală fie cu 1 dacă nu există pereți reflectorizați, fie dacă există pereți în exterior cu un coeficient de reflexie . În cele din urmă, parametrul este egal cu 1 dacă câmpul longitudinal este uniform pe secțiune. Cu toate acestea, câmpul din tokamak este neomogen, iar apoi parametrul de neomogenitate este , unde este raza mare a torului din tokamak. $e_e$ $B$ $\beta$ $\gamma$ $\beta$ $\beta =1-r$ $r$ $\gamma$ $\gamma$ $\gamma =1+a/R{\sqrt {T_{e}/m_{e}c^{2)))$ $R$

Radiația ciclotronului

Vezi și