Curentul Prandtl-Meyer

Versiunea actuală a paginii nu a fost încă revizuită de colaboratori experimentați și poate diferi semnificativ de versiunea revizuită la 15 ianuarie 2014; verificările necesită 11 modificări .

Fluxul Prandtl -Meyer , sau o undă de rarefacție simplă centrată , este un flux realizat într-un flux supersonic lângă marginea ascuțită a unei regiuni în expansiune. Este un set infinit de unde de rarefacție, în fiecare dintre ele fluxul se rotește isentropic cu un unghi mic. Valoarea primului unghi , ultimul - . $\mu _{1}=\arcsin {\frac {1}{M_{1}}}$ $\mu _{2}=\arcsin {\frac {1}{M_{2))}$

Unghiul de limitare cu care curgerea poate devia depinde de indicele adiabatic și este exprimat prin formula: $\gamma$

\left|\Theta _{\max }\right|={\frac {\pi }{2))\left({\sqrt {\frac {\gamma +1}{\gamma -1))}-1 \dreapta).

Pentru aer ( ) această valoare este aproximativ egală cu 130°. Acesta este unghiul limitator prin care se poate roti un flux de aer cu un număr Mach , în timp ce presiunea, densitatea și temperatura din fluxul „desfăcut” tind spre 0, a (de exemplu, dacă un astfel de flux de aer curge în vid). Pentru un debit cu unghiul limitator va fi egal cu , unde este unghiul fictiv de rotație al curgerii de la la . [unu] $\gamma \aprox 1{,}4$ $M_{1}=1$ $M_{2}\rightarrow \infty$ $M_{1}>1$ $\theta _{lim}=\theta _{max}-\theta _{1)$ $\theta _{1}$ $M_{0}=1$ $M_{1}>1$

Unghiurile de limitare sunt practic niciodată realizate din cauza influenței vâscozității și a separării curgerii (cu excepția scurgerilor într-un mediu foarte rarefiat sau vid).

Particularitatea fluxului Prandtl-Meyer este că este isentropic și toți parametrii termodinamici din acesta sunt funcții ale unuia dintre ei ( undă simplă ).

Note

↑ Abramovici G. N., Applied Gas Dynamics, ed. a 5-a, Partea 1, M., 1991

Literatură

Kraiko A. N. Un scurt curs în dinamica teoretică a gazelor - Moscova: MIPT, 2007. - P. 300. - ISBN 978-5-7417-0229-1.
Cherny G. G., Dinamica gazelor, M.: Nauka, 1988. 424 p.