Ecuația lui Pippard

ecuația lui Pippard
Numit după	Brian Pippard
Formula care descrie o lege sau o teoremă	${\vec {J}}({\vec {r}})=-{\frac {3ne^{2}}{4\pi \xi _{0}mc}}\int {\frac { {\vec {R}}\left({\vec {R}}\cdot {\vec {A}}({\vec {r}}')\right)}{R^{4}}}\exp \left(-{\frac {R}{\xi _{P}}}\right)\,d^{3}{\vec {r}}'$

Ecuația lui Pippard stabilește o relație non-locală între curent și potențial vectorial în supraconductorii puri . A fost obținut pentru prima dată în 1953 de A. B. Pippard [1] . Este folosit împreună cu ecuațiile Londons pentru a descrie electrodinamica supraconductorilor.

Formulare

În sistemul CGS [2] :

{\vec {J}}({\vec {r}})=-{\frac {3ne^{2}}{4\pi \xi _{0}mc}}\int {\frac { {\vec {R}}\left({\vec {R}}\cdot {\vec {A}}({\vec {r}}')\right)}{R^{4}}}\exp \left(-{\frac {R}{\xi _{P}}}\right)\,d^{3}{\vec {r}}',

unde este densitatea curentului, este potențialul vectorial, este diferența dintre vectorii de rază, , este lungimea coerenței, este calea liberă medie a electronilor. Valoarea determină intervalul miezului. Ecuația lui London este valabilă dacă , unde este adâncimea de penetrare a câmpului magnetic în supraconductor. ${\vec {J}}({\vec {r)})$ ${\vec A}$ ${\vec {R}}={\vec {r}}-{\vec {r}}'$ ${\frac {1}{\xi _{P))}={\frac {1}{\xi _{0)}}+{\frac {1}{l)}$ $\xi _{0}$ $l$ $\xi _{P}$ $\lambda (T)\gg \xi _{P)$ $\lambda$

Note

↑ Pippard A.B. , Proc. Roy. Soc. A216, 547 (1953).
↑ Kittel C. Teoria cuantică a solidelor . - M. : Nauka, 1967. - S. 205-207, ecuația (8.137). (Rusă)

Literatură

Recomandat

Tilly D.R., Tilly J. Superfluiditate și supraconductivitate. — M .: Mir, 1977. — 304 p.
Ecuația lui Pippard - un articol din Enciclopedia fizică în 5 volume. — M.: Enciclopedia sovietică. Redactor-șef A. M. Prokhorov. 1988.