Muon

Muon  ( μ (μ − ) )

Diagrama de dezintegrare a muonilor Feynman
O familie fermion
grup lepton
Generaţie 2
Participă la interacțiuni Slab , electromagnetic și gravitațional
Antiparticulă µ +
Greutate 105,6583745(24) MeV [1]
Durata de viață 2.19703(4)⋅10 −6  s
Descoperit Karl Anderson în 1936
Cine sau după ce poartă numele Din greaca. litera μ , folosită pentru a desemna) în modelul standard al fizicii particulelor
numere cuantice
Incarcare electrica -unu
număr barion 0
A învârti 1/2 ħ
Spin izotopic 0
ciudățenie 0
șarmul 0
Alte proprietăți
Compoziția cuarcilor Nu
Schema de dezintegrare
 Fișiere media la Wikimedia Commons

Muonul (din litera greacă μ , folosită pentru desemnare) în Modelul standard al fizicii particulelor este o particulă elementară  instabilă cu sarcină electrică negativă și spin 1 ⁄ 2 . Împreună cu electronul , leptonul tau și neutrinul , este clasificat ca parte a familiei de fermioni ai leptonilor . La fel ca ei, muonul este aparent lipsit de structură și nu este format din particule mai mici. Ca toți fermionii fundamentali, muonul are o antiparticulă cu numere cuantice (inclusiv sarcină) de semn opus, dar cu masă și spin egale: un antimuon (mai des, o particulă și o antiparticulă sunt numite, respectiv, muon negativ și pozitiv ). Muonii mai sunt numiți împreună muoni și antimuoni. Mai jos, termenul „muon” este folosit în acest sens, dacă nu se indică altfel.

Din motive istorice, muonii sunt uneori numiți muoni , deși nu sunt mezoni în termenii moderni ai fizicii particulelor. Masa muonului este de aproximativ 207 ori masa electronului (de 206,7682830(46) ori mai exact); din acest motiv, muonul poate fi considerat un electron extrem de greu. Muonii sunt notați ca μ − , iar antimuonii ca μ + .

Pe Pământ, muonii sunt înregistrați în raze cosmice; aceștia apar ca urmare a dezintegrarii pionilor încărcați . Pionii sunt creați în atmosfera superioară de razele cosmice primordiale și au un timp de dezintegrare foarte scurt de câteva nanosecunde. Durata de viață a muonilor este destul de scurtă - 2,2 microsecunde, totuși, această particulă elementară este campionul în ceea ce privește durata de viață și doar un neutron liber nu se descompune mai mult decât acesta . Cu toate acestea, muonii razelor cosmice au viteze apropiate de viteza luminii , așa că, datorită efectului de dilatare a timpului al teoriei relativității speciale, sunt ușor de detectat lângă suprafața Pământului, aproximativ 10 mii de muoni pe minut cad pe 1 metru pătrat [ 2] .

Ca și în cazul altor leptoni încărcați, există un neutrin muon (și antineutrin) care are aceeași aromă ca și muonul (anti-muon). Neutrinii muoni se notează ca ν μ , antineutrini - ν μ . Muonii se descompun aproape întotdeauna într-un electron, un antineutrin electron și un neutrin muon (respectiv antimuoni într-un pozitron , un neutrin electronic și un antineutrin muon); există și tipuri mai rare de dezintegrare, când se produce o pereche suplimentară foton sau electron-pozitron.

Istorie

Muonii au fost descoperiți de Carl Anderson și Seth Naddermeer în 1937 în timp ce studiau radiația cosmică [3] . Ei au descoperit particule care, atunci când trec printr-un câmp magnetic , au fost deviate într-o măsură mai mică decât electronii, dar mai puternic decât protonii . S-a presupus că sarcina lor electrică era egală cu cea a electronului, iar pentru a explica diferența de deformare a fost necesar ca aceste particule să aibă o masă intermediară care să se afle între masa electronului și masa protonului.

Din acest motiv, Anderson a numit inițial noua particule „mezotroni” [4] , folosind prefixul „meso” (din cuvântul grecesc pentru „intermediar”). De asemenea, unii oameni de știință au numit această particulă mezon, ceea ce a provocat confuzie. În plus, savanților de limbă franceză nu le-a plăcut acest cuvânt, deoarece în franceză este un omofon al unui bordel [5] . Înainte ca mezonul pi să fie descoperit , muonul a fost considerat un candidat pentru purtătorul de forță puternic necesar în teoria recent dezvoltată de Yukawa . Cu toate acestea, s-a dovedit că muonul nu participă la interacțiuni puternice, iar durata sa de viață este de sute de ori mai lungă decât se aștepta de teoria lui Yukawa [6] .

În 1941, Bruno Rossi și David Hall au măsurat timpul de dezintegrare al unui muon în funcție de energia acestuia și au demonstrat pentru prima dată experimental dilatarea timpului lui Einstein [7] .

În 1942, oamenii de știință japonezi Tanikawa Yasutaka, Sakata Shoichi și Inoue Takeshi au propus o teorie care considera mezotronii nu ca o particulă a lui Yukawa, ci ca un produs al decăderii sale, dar din cauza războiului, munca lor a fost tradusă în engleză abia în 1946 și nu a fost cunoscută în Statele Unite.până la sfârşitul anului 1947 [6] . Mult mai târziu, o presupunere similară (cunoscută sub numele de „ipoteza celor doi mezoni”) a fost făcută de Robert Marshak .

În 1947, această teorie a fost confirmată. Particulele nou descoperite au fost numite pioni . S-a decis să se folosească termenul „mezon” ca denumire generală pentru particulele din această clasă [5] . Mesotronii mai sunt numiți mu meson (din litera greacă „mu”) [8] .

După apariția modelului cuarcului , particulele formate dintr-un cuarc și un antiquarc au început să fie considerate mezoni. Mu-mezonul nu le aparținea (conform conceptelor moderne, nu are structură internă), așa că numele său a fost schimbat în termenul modern „muon” [9] .

În 1962, într-un experiment efectuat la Brookhaven National Laboratory , s-a arătat că un tip special de neutrin corespunde muonilor , participând doar la reacțiile cu aceștia [10] .

Muonul ridică multe întrebări în rândul fizicienilor, deoarece rolul său în natură nu este complet clar. Potrivit lui Gell-Man , muonul ar fi un bebeluș aruncat în prag, la care nimeni nu se aștepta [8] . Mai târziu, în 1976, muonul, neutrinul muon și s-quark și c-quark au fost separate în a doua generație de particule elementare . Cu toate acestea, motivele existenței particulelor de diferite generații sunt încă o problemă nerezolvată în fizică .

În aprilie 2021, un grup de oameni de știință de la Fermilab a declarat că, conform rezultatelor experimentelor Muon g-2 , momentul magnetic anormal al muonului nu este de acord cu predicțiile Modelului Standard [11] .

Caracteristici

Muonul repetă electronul în multe caracteristici: are, de asemenea, o sarcină de -1 și un spin de ½ (adică este un fermion ). Împreună cu electronul și particula tau, muonul aparține familiei leptonilor : numărul lui de leptoni este 1, iar numărul barionului  este zero. Pentru antimuoni, valorile tuturor sarcinilor sunt de semn opus, iar caracteristicile rămase coincid cu caracteristicile muonului. Masa muonului este de 1,883 × 10 −28 kg, sau 105,658374 MeV [12]  , care este de aproape 207 ori mai mare decât masa unui electron și de aproximativ 9 ori mai mică decât masa unui proton. Deoarece masa muonului ocupă o poziție intermediară între electron și proton, de ceva timp a fost considerat un mezon . Durata de viață a muonului este de 2,1969811 microsecunde. Pentru particulele elementare, o astfel de viață este semnificativă - printre particulele instabile, doar neutronul (și, eventual, protonul, dacă se descompune) are o viață mai lungă. Cu o astfel de viață, muonul nu ar trebui să călătorească mai mult de 658 de metri înainte de a se descompune.[ clarifica ] , totuși, pentru muonii relativiști, din cauza dilatației timpului, aceștia (de exemplu, muonii de raze cosmice) pot călători pe distanțe mari. Momentul magnetic al muonului este 3,183345142 μ p . Momentul magnetic anormal al muonului este 1,16592 × 10 −3 . Momentul dipol este zero (în cadrul erorii).

Interacțiunea cu alte particule

Muonul participă la reacțiile tuturor interacțiunilor fundamentale, cu excepția celei puternice [13] .

Dezintegrarea muonilor

Dezintegrarea muonului are loc sub influența interacțiunii slabe: muonul se descompune într-un neutrin muon și un boson W ( virtual), care la rândul său se descompune rapid într-un electron și un antineutrin electron. O astfel de dezintegrare este una dintre formele de dezintegrare beta [14] . Uneori (în aproximativ un procent din cazuri) se formează un foton împreună cu aceste particule, iar într-un caz din 10.000 se formează un alt electron și un pozitron [12] .

Teoretic, un muon se poate descompune într-un electron și un foton dacă neutrinul muon oscilează în timpul dezintegrarii , dar probabilitatea acestui lucru este extrem de mică - aproximativ 10 -50 conform calculelor teoretice [15] . Sa stabilit experimental că ponderea acestui canal este mai mică de 5,7 × 10 −13 % [12] . Cu toate acestea, poate că o astfel de dezintegrare este mai probabilă pentru un muon legat care se rotește în jurul nucleului [16] .

Există, de asemenea, ipoteze neconfirmate pentru existența altor canale exotice de dezintegrare a muonilor, cum ar fi dezintegrarea într-un electron și un majoron [17] sau într-un electron și un boson [18] .

Formarea muonilor

Dezintegrarea mesonului

Cea mai comună este dezintegrarea pi-mezonilor încărcați și a mesonilor K într-un muon și un antineutrin muon, uneori cu formarea de particule neutre:

[19] (99% scade) [20] (64% decade) (3% descompune)

Aceste reacții sunt principalele canale pentru degradarea acestor particule. Alți mezoni încărcați, de asemenea, se degradează activ odată cu formarea muonilor, deși cu o probabilitate mai mică, de exemplu, în dezintegrarea unui D-mezon încărcat , un muon se formează doar în 18% din cazuri [21] . Dezintegrarea pionilor și a kaonilor este principala sursă de muoni în razele cosmice și acceleratoare.

Mezonii neutri se pot degrada într-o pereche mezon-antitimeson, adesea cu formarea unei raze gamma sau a unui pion neutru. Cu toate acestea, probabilitatea unor astfel de dezintegrari este de obicei mai mică:

[22] (0,03% Degradare) [23] (0,005% Degradare)

Pentru mezonii mai grei, probabilitatea apariției unui muon crește – de exemplu, mezonul D 0 îi formează în 6,7% din cazuri [24] .

Dezintegrarea barionică

Un muon se poate forma prin dezintegrarea barionilor, dar probabilitatea acestui proces este de obicei scăzută. Ca exemplu, pot fi date următoarele reacții:

(0,03% decade) [25] (0,015% decade) [26] Dezintegrarea bosonilor

Bosonii neutri grei se descompun uneori într-o pereche muon-antimuon:

(3% decade) [27] [28] ,

și bosoni încărcați într-o pereche muon-antineutrino:

(11% decade) [29] Degradarea leptonilor

Un lepton tau, singurul lepton cunoscut care este mai greu decât un muon, se descompune într-un muon, un neutrin tau și un neutrin antimuon cu o probabilitate de 17% [30] .

Alte reacții

O reacție importantă la care participă muonul este captarea muonului. Atunci când muonii lovesc o substanță, aceștia sunt capturați de atomi și coboară treptat către orbitalul K odată cu emisia de fotoni. Raza acestui orbital este de 200 de ori mai mică decât orbitalul corespunzător al unui electron, deci muonul este situat direct în nucleu pentru un timp considerabil [31] . Prin urmare, muonul este capturat rapid de nucleu, interacționând cu protonul conform schemei:

.

La nivelul cuarcului, această reacție decurge ca [13]

.

Pentru nucleele ușoare (Z < 30) probabilitatea de captare este proporțională cu Z 4 . Pentru atomii mai grei, raza orbitei muonului devine mai mică decât raza nucleului; prin urmare, o creștere suplimentară a nucleului nu afectează intensitatea reacției.

μ-e universalitate

Sarcina electronului este egală cu sarcina muonului și a particulei tau , iar în produșii de descompunere ai bosonului W și bozonului Z apar cu aceeași probabilitate. Din această cauză, diferența dintre orice reacție care implică diferiți leptoni se poate datora doar diferențelor de masă ale acestora și nu mecanismului de dezintegrare și, prin urmare, în majoritatea reacțiilor muonul poate înlocui electronul (și invers). Această caracteristică se numește universalitate leptonică .

Cu toate acestea, datele experimentului LHCb privind dezintegrarile semileptonice rare ale mezonilor B pot indica faptul că universalitatea leptonului poate fi încă încălcată [32] [33] .

Atomi muonici

Muonii au fost primele particule elementare descoperite care nu au apărut în atomii obișnuiți . Cu toate acestea, muonii încărcați negativ pot forma atomi muonici, înlocuind electronii în atomii obișnuiți. Soluția ecuației Schrödinger pentru un atom asemănător hidrogenului arată că dimensiunea caracteristică a funcțiilor de undă rezultate (adică raza Bohr , dacă soluția este efectuată pentru un atom de hidrogen cu un electron familiar) este invers proporțională cu masa unei particule care se deplasează în jurul nucleului atomic . Datorită faptului că masa muonului este de peste două sute de ori mai mare decât masa electronului, dimensiunea „ orbitalului muonului” rezultat este cu mult mai mică decât cea a electronului analog [31] . Ca urmare, chiar și pentru nucleele cu un număr de sarcină Z = 5-10, dimensiunile norului de muoni sunt comparate cu dimensiunea nucleului sau îl depășesc cu cel mult un ordin de mărime, iar natura nepunctală a nucleul începe să afecteze puternic forma funcțiilor de undă muonică. În consecință, studiul spectrului lor de energie (cu alte cuvinte, liniile de absorbție ale unui atom muonic) face posibilă „privirea” în nucleu și studierea structurii sale interne.

Un muon pozitiv din materia obișnuită poate lega un electron și poate forma un muonium (Mu), un atom în care muonul devine nucleu [34] . Masa redusă de muonium și, în consecință, raza lui Bohr sunt apropiate de valoarea corespunzătoare pentru hidrogen , astfel încât acest atom de scurtă durată, în prima aproximare, se comportă în reacții chimice ca un izotop ultraușor al hidrogenului.

Penetrare

Intensitatea bremsstrahlung este invers proporțională cu pătratul masei particulelor, astfel încât pentru un muon, care este de 207 ori mai greu decât un electron, pierderile de radiație sunt neglijabile. Pe de altă parte, muonul, spre deosebire de hadroni , nu participă la interacțiunea puternică , astfel încât canalul dominant pentru pierderea de energie atunci când trece printr-un strat de materie este pierderile de ionizare până la energii de 10 11 −10 12 eV și, prin urmare, în în această regiune, puterea de penetrare a muonului este proporțională cu energia acestuia. La energii mari, bremsstrahlung-ul, precum și pierderile datorate divizării nucleelor ​​atomice , încep să joace un rol important, iar creșterea liniară se oprește [35] .

Datorită acestor proprietăți, muonii de înaltă energie au o putere de penetrare mult mai mare în comparație atât cu electronii, cât și cu hadronii. Muonii generați de ciocnirile particulelor de raze cosmice cu atomii din straturile superioare ale atmosferei sunt înregistrați chiar și la o adâncime de câțiva kilometri [35] .

Muonii lenți se pot opri complet în materie și pot fi percepuți de atomi ca electroni.

Pentru a calcula calea liberă a unui muon într-o substanță, o astfel de valoare este utilizată ca pierdere medie de energie pentru trecerea unui centimetru de cale într-o substanță cu o densitate de 1 g/cm 3 . La energii de până la 10 12 MeV, muonul pierde aproximativ 2 MeV per g/cm 2 interval [36] . În intervalul de la 10 12 la 10 13 eV, aceste pierderi sunt mari și pot fi calculate aproximativ prin formula

MeV, unde  este energia muonului inițial în MeV [37] .

Astfel, se poate observa că un muon de înaltă energie poate călători kilometri în apă, și chiar sute de metri în fier.

Utilizare

Cataliza muonilor

Principala dificultate care împiedică construcția generatoarelor bazate pe fuziune termonucleară o reprezintă temperaturile ridicate la care trebuie încălzită plasma de hidrogen pentru ca nucleele să poată depăși bariera coulombiană și să se apropie de distanța la care încep să acționeze forțele nucleare .

Un sistem format dintr-un proton și un muon, adică mezhidrogen, are dimensiuni de sute de ori mai mici decât un atom de hidrogen și, în același timp, mezonul acoperă complet sarcina nucleului. Astfel, mesihidrogenul se comportă ca un neutron mare și poate pătrunde în învelișurile de electroni ale altor atomi. Datorită acestui fapt, nucleele de hidrogen se pot apropia la distanțe suficiente pentru ca între ei să aibă loc o reacție de fuziune nucleară. După reacție, muonul are șanse mari să se desprindă de nucleul format și să se alăture altuia, repetând întregul ciclu și servind astfel drept catalizator pentru proces.

În cazul reacțiilor DT (deuteriu-tritiu), procesul se desfășoară astfel: mezodeuteriul și tritiul formează o mezomoleculă. Distanța medie dintre nuclee nu este suficientă pentru a începe reacția, totuși, deoarece atomii în momentul celei mai apropiate oscilează în jurul poziției de echilibru, distanța dintre ei devine suficientă pentru ca nucleele să treacă prin tunel prin bariera Coulomb . Calculele arată că timpul mediu de reacție termonucleară este cu șase ordine de mărime mai scurt decât durata de viață a muonului. Cu toate acestea, în medie, un muon poate cataliza nu un milion de reacții, ci doar aproximativ 100-150. Acest lucru se datorează faptului că, după formarea unui nucleu de heliu-4 și a unui neutron, muonul are o șansă de aproximativ 1% să se „lipească” de heliu și să-și oprească activitatea catalitică ulterioară. Acest proces este denumit „otrăvirea” catalizatorului .

Energia eliberată în reacțiile de 100 DT este egală cu 2000 MeV , care, deși este mult mai mare de 100 MeV (energia cheltuită pentru formarea unui muon), dar din cauza pierderilor mari asociate, procesul rămâne nefavorabil din punct de vedere energetic.

O modalitate de a crește randamentul energetic este utilizarea fluxului de neutroni produs în timpul fuziunii pentru a iradia pătura de uraniu, ceea ce va determina fisiunea uraniului sau îl va transforma în plutoniu [38] .

Tomografia muonică

Datorită razelor cosmice, un flux de muoni cade constant pe Pământ - în medie, o particulă pe minut cade pe un centimetru pătrat de suprafața pământului [39] . Dacă puneți detectoare de muoni deasupra și dedesubtul unui obiect, puteți trage concluzii despre structura sa internă din diferența de intensitate a muonilor. Tomografia muonică diferă de radiografia mai convențională prin câțiva parametri importanți [40] :

  • Muonii sunt absorbiți mult mai slab decât razele gamma, așa că pot fi folosiți pentru a „străluci prin” obiecte solide mari de câteva sute de metri, sau mai degrabă straturi groase de metal.
  • Tomografia muonică este o metodă pasivă de analiză. Folosește doar fondul natural de muon și, prin urmare, nu prezintă niciun pericol suplimentar pentru sănătate.

Principalul dezavantaj al acestei tehnici este că obținerea unei imagini de contrast poate dura mult timp (zile sau chiar săptămâni), deoarece fondul muonului natural este scăzut.

În 1967-1968, o parte a piramidei lui Khafre a fost investigată folosind această metodă pentru a căuta camere secrete (nu au fost găsite).

O variantă mai modernă a acestei tehnici, tomografia cu împrăștiere a muonilor, surprinde nu numai absorbția muonilor, ci și împrăștierea lor, care apare mult mai frecvent. Pentru a face acest lucru, fiecare detector, care se află deasupra și dedesubtul obiectului, trebuie să fixeze traiectoria muonului. Cu cât masa atomică a unei substanțe este mai mare, cu atât ea deviază mai mult muonii, astfel încât această metodă poate detecta eficient metalele grele precum uraniul, care poate fi folosit pentru combaterea contrabandei nucleare [41] .

Muon Collider

Există propuneri pentru construirea unui ciocnizor de muoni și antimuoni care ar putea înlocui ciocnitorii electron-pozitroni [42] . Datorită masei lor reduse, electronii își pierd o parte semnificativă din energie din cauza radiației sincrotron (acest lucru este valabil mai ales în cazul ciocniderelor inelare), astfel încât construcția ciocnitorilor electron-pozitroni cu energii de peste 100 GeV este nejustificată. Muonii, fiind leptoni grei, nu au această problemă, ceea ce ar permite atingerea energiilor de coliziune de câțiva TeV. În plus, deoarece muonii au o masă mare, secțiunea transversală pentru producerea bosonilor Higgs în ciocnitorii de muoni este mai mare decât în ​​ciocnitoarele electron-pozitroni. Acest lucru ar permite bosonilor Higgs să fie studiati cu mare precizie. Cu toate acestea, implementarea tehnică a unor astfel de proiecte este dificilă din cauza duratei de viață scurte a muonilor și a dificultății de a obține un fascicul de muoni intens în acest timp foarte scurt.

Hodoscop muon

Pentru observarea fenomenelor atmosferice, helosferice și magnetosferice se folosește un hodoscop cu muoni, care primește o muonogramă care înregistrează intensitatea sosirii muonilor generați de razele cosmice din diferite direcții. [43]

Note

  1. ↑ Constante fizice fundamentale - Lista completă . Preluat la 19 iunie 2011. Arhivat din original la 8 decembrie 2013.
  2. ↑ Wolverton, Mark (septembrie 2007). „Muoni pentru pace: o nouă modalitate de a descoperi armele nucleare ascunse este gata să debuteze” . științific american . 297 (3): 26-28. Cod biblic : 2007SciAm.297c..26W . DOI : 10.1038/scientificamerican0907-26 . PMID 17784615 . 
  3. ↑ Anderson și Neddermeyer descoperă muonul . CERN . Preluat la 30 aprilie 2021. Arhivat din original la 20 februarie 2021.  (Engleză)
  4. ↑ Mark Lancaster . Particula mea preferată: muonul , The Guardian  (14 mai 2011). Arhivat din original pe 5 martie 2021. Preluat la 30 aprilie 2021  .
  5. ↑ 1 2 Brown, Rechenberg, 1996 , p. 187.
  6. ↑ 12 Fraser , 1998 , p. 17.
  7. ↑ Rossi, Bruno (02.01.1941). „Variația ratei de dezintegrare a mezotronilor cu impuls” (PDF) . Revizuirea fizică . 59 (3): 223. doi : 10.1103 /PhysRev.59.223 . Arhivat (PDF) din original pe 2021-04-30 . Preluat 2021-04-30 . Parametru depreciat folosit |deadlink=( ajutor );Valoare incorectă |last-author-amp=Hall( ajutor );Verificați data la |date=( ajutor în engleză )
  8. ↑ 12 Fraser , 1998 , p. 19.
  9. ↑ Erica Smith. Physics of Muons Arhivat la 21 ianuarie 2022 la Wayback Machine . Universitatea Drexel, 17 mai 2010 
  10. ↑ Brookhaven Neutrino Research Arhivat 18 martie 2021 la Wayback Machine Brookhaven National Laboratory 
  11. ↑ „Noul experiment sugerează că o particulă încalcă legile cunoscute ale fizicii” . National Geographic (revista) [ ing. ]. 7 aprilie 2021. Arhivat din original la 2021-04-08 . Preluat 2021-04-30 . Parametru depreciat folosit |deadlink=( ajutor );Verificați data la |date=( ajutor în engleză )
  12. ↑ 1 2 3 Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 23.03.2021 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  13. ↑ 1 2 Prohorov, 1992 , p. 230.
  14. ↑ N.G. Goncharova. Seminarii de fizica a particulelor si a nucleelor, dezintegrari si reactii. . Preluat la 30 aprilie 2021. Arhivat din original la 9 mai 2017.  (Rusă)
  15. ↑ Yoshitaka, Kuno (2001). „Dezintegrarea muonilor și fizica dincolo de modelul standard” (PDF) . Recenzii despre fizica modernă . 73 (1): 151. doi : 10.1103 /RevModPhys.73.151 . Arhivat (PDF) din original pe 2017-04-07 . Preluat 2021-04-30 . Parametru depreciat folosit |deadlink=( ajutor );Valoare incorectă |last-author-amp=Yasuhiro( ajutor )
  16. ↑ Szafron, Robert (2016). „Electronii de înaltă energie din dezintegrarea muonului pe orbită: corecții radiative” . Fizica Litera B . 753 : 61-64. DOI : 10.1016/j.physletb.2015.12.008 . Arhivat din original pe 30.04.2021 . Preluat 2021-04-30 . Parametru depreciat folosit |deadlink=( ajutor );Valoare incorectă |last-author-amp=Czarnecki( ajutor )
  17. ↑ Andrzej Czarnecki Exotic muon decays Arhivat 13 mai 2014 la Wayback Machine University din Alberta 
  18. ↑ Bilger, R. (1999). „Căutare dezintegrare exotică a muonilor” (PDF) . Fizica Litera B . 446 (3-4): 363-367. DOI : 10.1016/S0370-2693(98)01507-X . Arhivat (PDF) din original pe 2017-04-07 . Preluat 2021-04-30 . Parametru depreciat folosit |deadlink=( ajutor );Valoare incorectă |last-author-amp=Föhl( ajutor )
  19. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 22.03.2021 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  20. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 2021-03-20 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  21. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 23.03.2021 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  22. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 23.03.2021 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  23. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 22.03.2021 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  24. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 2021-03-21 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  25. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 22.03.2021 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  26. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 2021-03-21 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  27. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 22.03.2021 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  28. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 23.03.2021 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  29. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 2021-03-21 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  30. ^ Particle Data Group (2020). „Revizuire a fizicii particulelor” (PDF) . Progresul fizicii teoretice și experimentale . 2020 (8). DOI : 10.1093/ptep/ptaa104 . Arhivat (PDF) din original pe 2017-05-16 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  31. ↑ 1 2 Knecht, A. (2020). „Studiul proprietăților nucleare cu atomi muonici” . The European Physical Journal Plus . 135 (10). DOI : 10.1140/epjp/s13360-020-00777-y . Arhivat din original pe 30.04.2021 . Preluat 2021-04-30 . Parametru depreciat folosit |deadlink=( ajutor );Valoare incorectă |last-author-amp=Skawran( ajutor )
  32. ↑ Igor Ivanov. CERN a confirmat încălcarea unei proprietăţi importante a interacţiunii slabe . N+1 (31 august 2015). Consultat la 30 aprilie 2021. Arhivat din original pe 7 aprilie 2017.  (Rusă)
  33. ↑ Oleksiy Bondarev. Oamenii de știință de la Universitatea din California au descoperit un fenomen care nu se încadrează în modelul standard al fizicii particulelor elementare . NV Techno (13 iunie 2017). Consultat la 30 aprilie 2021. Arhivat din original la 13 iunie 2017.
  34. ↑ Percival, Paul (1979). „Chimia muoniumului” (PDF) . Radiochimica Acta . 26 (1): 1-14. DOI : 10.1524/ract.1979.26.1.1 . Arhivat (PDF) din original pe 21.01.2022 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  35. ↑ 1 2 Prohorov, 1992 , p. 231.
  36. ↑ Bazele muonilor . Universitatea La Plata . Consultat la 30 aprilie 2021. Arhivat din original pe 26 aprilie 2017.  (Engleză)
  37. ↑ Rosenthal, I.L. (1968). „Interacțiunea muonilor cosmici de înaltă energie” (PDF) . Progrese în științe fizice . 94 (1): 91-125. DOI : 10.3367/UFNr.0094.196801d.0091 . Arhivat (PDF) din original pe 22.07.2018 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  38. ↑ Karnakov, B.M. (1999). „Cataliza muonică a fuziunii nucleare” (PDF) . Soros Educational Journal (12): 62-67. Arhivat (PDF) din original pe 2017-02-15 . Preluat 2021-04-30 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
  39. ↑ Tomografia muonică . CERN . Consultat la 30 aprilie 2021. Arhivat din original pe 7 aprilie 2017.  (Engleză)
  40. ↑ Igor Ivanov. Căzut din cer . N+1 (27 octombrie 2015). Consultat la 30 aprilie 2021. Arhivat din original pe 7 aprilie 2017.
  41. ↑ Morris, Christopher (2014). „Radiografia cu muoni cu raze cosmice orizontale pentru imagistica amenințărilor nucleare” . Instrumente și metode nucleare în cercetarea fizicii Secțiunea B: Interacțiuni ale fasciculului cu materiale și atomi . 330 : 42-46. DOI : 10.1016/j.nimb.2014.03.017 . Arhivat din original pe 30.04.2021 . Preluat 2021-04-30 . Parametru depreciat folosit |deadlink=( ajutor );Valoare incorectă |last-author-amp=Bacon( ajutor )
  42. ↑ Bartosik . Detector and Physics Performance at a Muon Collider , Journal of Instrumentation  (4 mai 2020), pp. P05001–P05001. Arhivat din original pe 25 aprilie 2021. Preluat la 24 ianuarie 2021.
  43. ↑ Tatyana Zimina, Alexey Poniatov, Kirill Stasevich Muons prezic furtuni și furtuni magnetice. Laureații Premiului Guvernului de la Moscova pentru Tineri Oameni de Știință 2020 17-20

Literatură

Link -uri