Experimentul ATLAS

ATLAS (din engleză  A Toroidal L HC A pparatu S ) este unul dintre cele patru experimente principale la colisionarul LHC ( Large Hadron Collider , LHC) de la Organizația Europeană pentru Cercetare Nucleară CERN (CERN) din Geneva ( Elveția ). Experimentul se desfășoară pe detectorul cu același nume , conceput pentru a studia coliziunile proton-proton (alte experimente la LHC sunt ALICE , CMS , TOTEM , LHCb și LHCf ). Proiectul implică aproximativ 2000 de oameni de știință și ingineri din 165 de laboratoare și universități din 35 de țări, inclusiv Rusia [1] . Experimentul este conceput pentru a căuta particule elementare supergrele , cum ar fi bosonul Higgs și partenerii supersimetrici ai particulelor modelului standard . Fizicienii cred că experimentele cu detectoarele ATLAS și CMS pot face lumină asupra fizicii dincolo de Modelul Standard .

Dimensiunile detectorului ATLAS: lungime - 46 metri , diametru - 25 metri, greutate totală - aproximativ 7000 de tone .

ATLAS a fost dezvoltat ca detector multifuncțional. Când fasciculele de protoni care se ciocnesc create de LHC se ciocnesc în centrul detectorului, sunt produse diferite particule cu o gamă largă de energii. În loc să se concentreze asupra unui proces fizic specific, ATLAS este conceput pentru a măsura cea mai largă gamă de semnale de la crearea și dezintegrarea particulelor. Acest lucru asigură că, indiferent de forma pe care ar putea să o ia orice noi procese fizice sau particule, ATLAS va fi capabil să le detecteze și să le măsoare proprietățile. Experimentele la colisionare anterioare, cum ar fi Tevatron sau Large Electron-Positron Collider (LEP), s-au bazat pe idei similare. Cu toate acestea, unicitatea LHC – energii fără precedent și rate extrem de ridicate de coliziuni – îl face pe ATLAS mai mare și mai complex decât detectoarele construite până acum.

Condiții preliminare pentru creare

Primul accelerator de particule, ciclotronul , a fost construit de către fizicianul american Ernst Lawrence în 1931, avea o rază de doar câțiva centimetri și accelera protonii până la o energie de 1 MeV . De atunci, dimensiunea acceleratoarelor a crescut la proporții colosale, deoarece o energie de accelerație mai mare necesită dimensiuni liniare mai mari ale acceleratorului. Și o energie mare de coliziune este necesară pentru nașterea particulelor din ce în ce mai grele. Până în prezent, cea mai completă teorie fizică care descrie toate fenomenele la care participă particulele elementare se numește Modelul Standard al fizicii particulelor elementare. Cu o excepție ( bosonul Higgs ), toate particulele modelului standard au fost observate experimental. Un boson Higgs ipotetic (în prezent) este necesar în Modelul Standard pentru a explica originea masei particulelor (vezi mecanismul Higgs ), deoarece simetria exactă a gaugei pe care se bazează această teorie impune condiția ca toate particulele să fie fără masă. Majoritatea fizicienilor care lucrează în acest domeniu cred că bosonul Higgs în sine nu poate fi mai greu de câteva sute de GeV și că la o scară de energie de aproximativ 1 TeV, Modelul Standard trebuie să rupă și să ofere predicții incorecte (această ipoteză se numește condiția naturală) . Tipul de fizică care poate apărea la această scară este de obicei denumit „ fizică dincolo de modelul standard ”.

LHC a fost construit pentru a căuta și a studia proprietățile bosonului Higgs și pentru a căuta noi fenomene în fizică la o scară de aproximativ 1 TeV. Majoritatea modelelor de fizică nouă propuse de teoreticieni prezic existența unor particule foarte grele cu o masă de sute de GeV sau mai mulți TeV (pentru comparație, masa unui proton este de aproximativ 1 GeV). Două fascicule de protoni se ciocnesc într-un tunel lung de 27 de kilometri, iar fiecare dintre protoni are o energie de până la 7 TeV. Datorită acestei energii colosale, se pot naște particule grele care au existat în natură doar în primele microsecunde după Big Bang .

Pentru a observa particulele produse la acceleratoare, sunt necesare detectoare de particule elementare . Deși se pot întâmpla fenomene interesante atunci când protonii se ciocnesc, nu este suficient doar să le produci. Detectoarele trebuie să fie construite pentru a detecta particulele, pentru a măsura masele, momentele , energiile și sarcinile acestora, pentru a determina rotațiile acestora . Pentru a identifica toate particulele produse în regiunea de interacțiune a fasciculului de particule, detectorii de particule sunt de obicei aranjați în mai multe straturi. Straturile sunt formate din diferite tipuri de detectoare, fiecare specializat în anumite tipuri de măsurători. Diferitele caracteristici pe care particulele le lasă în urmă în fiecare strat de detector sunt utilizate pentru identificarea eficientă a particulelor și măsurători precise de energie și impuls (rolul fiecărui strat în detector este discutat mai jos ).

ATLAS este conceput pentru a explora diferitele tipuri de fizică care ar putea fi găsite în coliziunile energetice de la LHC. Unele dintre aceste cercetări sunt de a confirma sau de a îmbunătăți măsurătorile parametrilor modelului standard, în timp ce multe altele sunt în căutarea unei noi fizici . Pe măsură ce energia particulelor produse la un accelerator mai mare crește, dimensiunea detectorilor trebuie să crească, de asemenea, pentru a măsura și absorbi eficient particulele de energii mai mari; ca urmare, ATLAS este în prezent cel mai mare detector de fascicule de ciocnire [1] .

Istorie

Colaborarea ATLAS , adică un grup de fizicieni care construiesc un detector și efectuează experimente pe acesta, a fost creată în 1992 , când două proiecte experimentale pentru programul de cercetare de la LHC , EAGLE ( Experiment for Accurate G amma , Lepton and Energy ) . Measurements ) și ASCOT ( Apparatus with Super CO nducting Toroids ) și-au unit forțele și au început să proiecteze un singur detector de uz general [2] . Designul noului dispozitiv s-a bazat pe evoluțiile ambelor colaborări, precum și pe echipele provenite din proiectul de coliziune SSC ( Superconducting Super Collider ) din SUA, care a fost închis în 1993.

Experimentul ATLAS în starea sa actuală a fost propus în 1994 și aprobat oficial de conducerea CERN în 1995 . De-a lungul timpului care a trecut de la crearea colaborării, tot mai multe grupuri de fizicieni din diferite universități și țări s-au alăturat colaborării, iar în prezent colaborarea ATLAS este una dintre cele mai mari comunități oficiale din fizica particulelor.

Asamblarea detectorului ATLAS la locul subteran de la CERN a început în 2003 , după ce acceleratorul LEP anterior a fost oprit .

În 2017, colaborarea ATLAS și-a sărbătorit cea de-a 25-a aniversare prin planificarea unui mare eveniment media pe 2 octombrie [3] .

Componente detector

Detectorul ATLAS constă dintr-o serie de cilindri concentrici mari în jurul punctului de interacțiune unde fasciculele de protoni de la LHC se ciocnesc. Poate fi împărțit în patru părți principale [4] : ​​detector intern, calorimetre , spectrometru cu muoni și sisteme magnetice. Fiecare dintre ele, la rândul său, este alcătuit din straturi repetate. Detectoarele se completează reciproc: un detector intern urmărește cu precizie particulele, calorimetrele măsoară energia particulelor ușor de oprit, iar un sistem de muoni efectuează măsurători suplimentare ale muonilor cu penetrare mare. Două sisteme de magneti deviază particulele încărcate în detectorul interior și spectrometrul muonilor, permițând măsurarea impulsului acestora .

Singurele particule stabile care nu pot fi detectate direct sunt neutrinii ; existența lor este dedusă din instabilitatea momentului observată între particulele detectate. Pentru a funcționa, detectorul trebuie să fie „sigilat” și să detecteze toți non-neutrinii produși, fără puncte moarte. Menținerea funcționării detectorului în zonele cu radiații mari din jurul fasciculelor de protoni este o problemă tehnică semnificativă.

Detector intern

Detectorul interior începe la câțiva centimetri de axa fasciculului de protoni, are o rază exterioară de 1,2 metri și o lungime a canalului fasciculului de 7 metri. Funcția sa principală este de a urmări particulele încărcate, detectând interacțiunea lor cu materia în puncte individuale, dezvăluind informații detaliate despre tipul de particule și impulsul acesteia. [5] . Câmpul magnetic care înconjoară întregul detector interior determină deviația particulelor încărcate; direcția curbei arată sarcina particulei, iar gradul de curbură arată impulsul particulei. Punctele de pornire ale traseului oferă informații utile pentru identificarea particulelor ; de exemplu, dacă grupul de urme pare să provină dintr-un alt punct decât coliziunea originală proton-proton, aceasta ar putea însemna că particulele au sosit din punctul de dezintegrare a cuarcului b (vezi en:B-tagging ). Detectorul intern este format din trei părți, descrise mai jos.

Detectorul de pixeli , interiorul detectorului, conține trei straturi și trei discuri pe fiecare mufă (un total de 1744 de „module”, fiecare măsurând doi pe șase centimetri). Materialul de detectare este siliciu cu o grosime de 250 microni. Fiecare modul conține 16 cipuri de citire și alte componente electronice. Cea mai mică unitate care poate fi percepută este pixelul (fiecare 50 pe 400 micrometri); există aproximativ 47.000 de pixeli pe modul. Dimensiunea fină a pixelilor este concepută pentru urmărirea extrem de precisă foarte aproape de punctul de interacțiune. În total, detectorul de pixeli are peste 80 de milioane de canale de citire, ceea ce reprezintă aproximativ 50% din totalul de canale de citire; un număr atât de mare creează un proiect și o problemă tehnică. O altă problemă este radiația la care va fi expus detectorul de pixeli din cauza apropierii sale de punctul de interacțiune (toate componentele trebuie să fie ecranate pentru a continua să funcționeze după doze semnificative de radiații).

Sistem de urmărire a semiconductorilor ( Semi-Conductor Tracker , SCT) - componenta de mijloc a detectorului intern. Este fundamental și funcțional similar cu un detector de pixeli, dar diferă prin dungi lungi și înguste în loc de pixeli mici, care acoperă zone mai mari. Dimensiunile benzilor sunt de 80 de micrometri pe 12,6 centimetri. SCT este partea cea mai critică a unui detector intern pentru urmărirea de bază într-un plan perpendicular pe fascicul, deoarece măsoară particulele pe o zonă mult mai mare decât un detector de pixeli, cu eșantionare mai frecventă a punctelor și aproximativ egale (cel puțin într-o dimensiune). ) precizie. SCT este format din patru straturi duble de benzi de silicon, are 6,2 milioane de canale de citire și o suprafață totală de 61 de metri pătrați.

Trackerul de radiații de tranziție ( TRT) este componenta cea mai exterioară a detectorului interior și este o combinație între un detector de urmărire și un detector de radiații de tranziție. TRT constă dintr-un număr mare de tuburi de deriva - „paie”, care sunt tuburi, cu diametrul de patru milimetri și lungi de 144 de centimetri (pentru partea centrală). Drept urmare, are o rezoluție mai grosolană decât celelalte două detectoare (prețul inevitabil de plătit pentru acoperirea cu volum mare) și are un design complet diferit. Fiecare „paie” este umplut cu un amestec de gaz, care este ionizat atunci când trece o particulă încărcată. Ionii și electronii se mișcă prin intermediul unui câmp electric, formând un impuls de curent pe firul de înaltă tensiune anod care trece de-a lungul axei tubului, ceea ce face posibilă determinarea tuburilor prin care a trecut calea particulelor. Acest detector conține, de asemenea, un radiator, un teanc de pelicule și fibre de polipropilenă, cu o constantă dielectrică, indice de refracție , diferit de mediu, ceea ce duce la emisia de particule la limitele materialelor de radiație de tranziție, care, la trecerea prin tuburi, creează o eliberare suplimentară de energie în „paie”. Deoarece radiația de tranziție care apare atunci când particulele relativiste (care se mișcă cu viteza aproape de lumină) traversează limita a două medii este proporțională cu factorul gamma al particulei, unele dintre particule, în timpul trecerii cărora apar semnale de amplitudine mare, sunt identificate ca electroni . TRT este format din aproximativ 300.000 de tuburi „de paie”.

Calorimetre

Calorimetrele sunt situate în afara magnetului solenoidal care înconjoară detectorul intern. Scopul lor este de a măsura energia din particule prin absorbția acestora. Există două sisteme principale de calorimetri: un calorimetru electromagnetic intern și un calorimetru extern cu hadron. [6] Ambele calorimetre sunt de tip eșantionare , adică cea mai mare parte a energiei este absorbită într-un metal de înaltă densitate, unde are loc o ploaie de particule , iar măsurarea energiei absorbite se realizează în substanța de un volum sensibil, din care sunt derivate energiile particulelor inițiale.

Un calorimetru electromagnetic (EM) absoarbe energia particulelor capabile de interacțiune electromagnetică (acestea includ particule încărcate și fotoni ). Calorimetrul EM este foarte precis în determinarea atât a cantității de energie absorbită, cât și a poziția exactă a energiei eliberate. Unghiul dintre traiectoria particulei și axa fasciculului (sau, mai precis, pseudorapiditatea ) și unghiul acestuia în plan perpendicular pot fi măsurate cu o eroare de 0,025 radiani . Materialele care absorb energie sunt plumb și oțel inoxidabil , iar agentul de detectare este argonul lichid . Calorimetrul EM este într-un criostat pentru a împiedica evaporarea argonului.

Calorimetrul cu hadron absoarbe energie din particulele care trec prin calorimetrul EM, dar sunt supuse unor interacțiuni puternice; aceste particule sunt în mare parte hadroni. Este mai puțin precis atât în ​​​​energie, cât și în localizare (în aproximativ 0,1 radiani). [7] Materialul care absoarbe energie este oțelul, iar energia eliberată este măsurată în plăci de scintilație. Multe dintre caracteristicile calorimetrului au fost alese din cauza rentabilității lor, deoarece dimensiunile dispozitivului sunt mari: partea principală a calorimetrului, inclusiv celulele calorimetrice, are 8 metri în diametru și 12 metri de-a lungul axei fasciculului. Cele mai avansate secțiuni ale calorimetrului cu hadron se află în interiorul criostatului calorimetrului EM și folosesc, de asemenea, argon lichid.

Spectrometru de muoni

Spectrometrul cu muoni  este un sistem de urmărire extrem de mare, extinzându-se în jurul calorimetrelor de la o rază de 4,25 m până la raza completă a detectorului (11 m). [4] Dimensiunea sa enormă este necesară pentru a măsura cu precizie impulsul muonilor care pătrund în alte elemente ale detectorului; măsurarea este vitală deoarece unul sau mai mulți muoni sunt un element cheie într-un număr de procese fizice interesante, iar energia totală a particulelor dintr-un eveniment nu ar putea fi măsurată cu precizie dacă ar fi ignorate. Funcționează ca un detector intern, deviind muonii astfel încât impulsul lor să poată fi măsurat, deși are o configurație diferită a câmpului magnetic , o precizie spațială mai mică și un volum mult mai mare. Este, de asemenea, utilizat pentru identificarea ușoară a muonilor - deoarece alte tipuri de particule sunt practic imposibil de trecut prin calorimetre și lasă semnale în spectrometrul muonilor. Are aproximativ un milion de canale de citire, straturile sale de detectoare au o suprafață totală de 12.000 de metri pătrați.

Sistem magnetic

Detectorul ATLAS folosește două sisteme mari de magneți pentru a devia particulele încărcate, astfel încât impulsul acestora să poată fi măsurat. Această abatere este o consecință a forței Lorentz , care este proporțională cu viteza. Deoarece practic toate particulele produse în ciocnirile de protoni LHC se mișcă la viteze apropiate de lumina, forțele care acționează asupra particulelor cu momente diferite sunt egale. (Conform teoriei relativității , la astfel de viteze impulsul nu este proporțional cu viteza.) Astfel, particulele cu impuls mare se vor abate ușor, spre deosebire de particulele cu impuls scăzut; gradul de deformare poate fi cuantificat, iar din această valoare se poate determina impulsul particulei.

Solenoidul interior produce un câmp magnetic de doi Tesla în jurul detectorului interior. [8] Un câmp atât de puternic permite chiar și particulelor foarte energetice să fie deviate suficient pentru a le măsura impulsul, iar direcția și puterea sa aproape uniforme permit măsurători foarte precise. Particulele cu momente sub aproximativ 400 MeV vor fi deviate atât de puternic încât se vor bucla în mod repetat în câmp și, cel mai probabil, nu vor fi măsurate; totuși, această energie este foarte mică în comparație cu puținii TeV de energie eliberați în fiecare coliziune de protoni.

Câmpul magnetic toroidal extern este generat de opt bobine superconductoare cu miez de aer foarte mari, cu două dopuri, toate situate în afara calorimetrelor și în cadrul sistemului muon. [8] Acest câmp magnetic are 26 de metri lungime și 20 de metri în diametru și stochează 1,2 gigajouli de energie. Câmpul său magnetic este neuniform, deoarece un magnet solenoidal de dimensiuni suficiente ar fi prohibitiv de costisitor de construit. Din fericire, măsurătorile trebuie să fie mult mai puțin precise pentru a măsura cu precizie impulsul în volumul mare al sistemului muon.

Sisteme de colectare, prelucrare și analiză a datelor

Detectorul produce o cantitate imensă de date brute - aproximativ 25 MB per eveniment (în forma sa brută originală, suprimarea zero o reduce la 1,6 MB) pentru fiecare dintre cele 40 de milioane de traversări ale fasciculului pe secundă în centrul detectorului, ceea ce oferă o total de 1 PB pe secundă date brute [9] [10] .

Sistemul de declanșare folosește informații de la detectoare, care pot fi procesate rapid, pentru a selecta cele mai interesante evenimente în timp real pentru a le salva pentru o analiză detaliată. Există trei niveluri de declanșare: primul nivel se bazează pe sisteme electronice specializate în detectoare, în timp ce celelalte două funcționează pe o fermă de calculatoare situată lângă detector. După declanșarea primului nivel , sunt selectate aproximativ 100 de mii de evenimente pe secundă. După un declanșare de al doilea nivel , câteva sute de evenimente sunt stocate pentru analiză ulterioară. Această cantitate de date a necesitat mai mult de 100 MB de date pentru a fi salvate pe disc în fiecare secundă, sau cel puțin 1 PB pe an [11] . În anii 2010, cantitatea de date care trebuie salvată a fost estimată la până la 6 GB în fiecare secundă, fiind generați aproximativ 25 de petaocteți pe an [10] [12] .

Pentru toate evenimentele înregistrate, se realizează reconstrucția offline , care convertește semnalele de la detectoare în entități fizice, cum ar fi jeturi de hadron , fotoni și leptoni . Pentru a reconstrui evenimentele, se utilizează intens calculul grid (LHC Computing Grid), care permite utilizarea paralelă a rețelelor de calculatoare ale universităților și laboratoarelor din întreaga lume pentru sarcina consumatoare de resurse (în sensul utilizării timpului procesorului) de a reduce cantități mari de inițiale. date într-o formă adecvată pentru analiza fizică. Software-ul pentru aceste sarcini a fost dezvoltat de mai bine de un an și continuă să se îmbunătățească pe măsură ce experimentul progresează.

Utilizatorii și grupurile individuale din colaborare își scriu propriile programe folosind bibliotecile Geant și ROOT pentru a analiza în continuare aceste obiecte pentru a încerca să identifice obiectele fizice în evenimente cu un anumit model fizic sau particule ipotetice. Aceste studii sunt testate împotriva simulărilor detaliate ale interacțiunilor particulelor din detector, ceea ce este necesar pentru a avea o idee despre ce noi particule pot fi detectate și cât timp poate dura să le confirme cu o semnificație statistică suficientă .

Programul fizic al experimentului

Unul dintre cele mai importante obiective ale ATLAS este de a explora partea lipsă a modelului standard, bosonul Higgs . Mecanismul Higgs , care include bosonul Higgs, dă mase particulelor elementare, lăsând fotonul fără masă; Modelul standard este pur și simplu incomplet la energiile LHC fără un astfel de mecanism. Dacă bosonul Higgs nu ar fi fost descoperit, atunci era de așteptat ca și alte mecanisme de rupere a simetriei electroslăbite (cum ar fi technicolor ) să fie găsite pentru a explica aceleași fenomene.

Bosonul Higgs a fost descoperit prin detectarea particulelor în care se descompune; cele mai ușor de observat stările finale de dezintegrare sunt doi fotoni sau patru leptoni . Uneori, aceste dezintegrari pot fi identificate în mod fiabil ca rezultat al producerii bosonului Higgs atunci când sunt asociate cu particule suplimentare în reacția de producție; vezi exemplul din diagrama din dreapta.

Proprietățile quarcului t , descoperit la Fermilab în 1995, au fost măsurate doar aproximativ până acum. Cu energie mult mai mare și frecvențe de coliziune mai mari, LHC produce un număr mare de cuarci t, permițând măsurători mult mai precise ale masei sale și interacțiunilor cu alte particule [13] . Aceste măsurători oferă informații indirecte despre detaliile modelului standard, care pot da unele inconsecvențe care indică o nouă fizică. Se vor face măsurători precise similare pentru alte particule cunoscute; de exemplu, se presupune că ATLAS poate măsura în cele din urmă masa bosonului W de două ori mai precis decât a fost realizat anterior.

Poate că cele mai interesante linii de cercetare sunt cele care caută direct noi modele de fizică. Una dintre teoriile populare în prezent este supersimetria . Această teorie ar putea rezolva multe probleme din fizica teoretică și este prezentă în aproape toate modelele de teorie a corzilor . Diverse versiuni ale teoriei supersimetriei sugerează existența unor noi particule masive, care în multe cazuri se descompun în quarci și particule grele stabile . Probabilitatea de interacțiune a acestuia din urmă cu materia obișnuită este foarte mică. Astfel de particule nu ar fi înregistrate direct în detector, dar ar lăsa o urmă sub forma unei cantități mari de impuls „lipsă” în prezența unuia sau mai multor jeturi de quarc de înaltă energie . Alte particule masive ipotetice, ca în teoria Kaluza-Klein , ar putea lăsa o urmă similară , dar descoperirea lor ar indica, de asemenea, un fel de fizică dincolo de Modelul standard.

Dacă modelul de dimensiuni suplimentare mari este corect, la LHC ar putea apărea găuri negre microscopice . [14] Acestea s-ar degrada imediat prin radiația Hawking , producând un număr aproximativ egal de toate particulele modelului standard (inclusiv bosonii Higgs și cuarcii t), ceea ce ar oferi o identificare fără ambiguitate a unui astfel de eveniment în detectorul ATLAS. [cincisprezece]

Primăvara 2021: Participanții la experimentul ATLAS au stabilit mai precis constrângeri asupra secțiunii transversale a producției de perechi de bosoni Higgs și asupra constantei sale de auto-cuplare [16] .

Literatură

Link -uri

Note

  1. ↑ 1 2 CERN (20.11.2006). Cel mai mare magnet supraconductor din lume se pornește . Comunicat de presă . Accesat 2016-01-10 .
  2. ↑ Înregistrări de colaborare ATLAS (link descendent) . Arhiva CERN . Consultat la 25 februarie 2007. Arhivat din original la 1 ianuarie 2007. 
  3. ↑ Colaborările ATLAS și CMS împlinesc 25 de ani // elementy.ru
  4. ↑ 1 2 Concept general de detector // Propunere tehnică ATLAS  (neopr.) . — CERN , 1994.
  5. ↑ Detector interior // Propunere tehnică ATLAS  (nedeterminată) . — CERN , 1994.
  6. ↑ Calorimetrie // Propunere tehnică ATLAS  (neopr.) . — CERN , 1994.
  7. ↑ N. V. Krasnikov, V. A. Matveev. Caută o nouă fizică la Large Hadron Collider  (engleză)  // Uspekhi fizicheskikh nauk  : journal. - Academia Rusă de Științe , 2004. - iulie ( vol. 174 , nr. 7 ). - P. 697-725 .
  8. ↑ 1 2 Sistem magnetic // Propunere tehnică ATLAS  (neopr.) . — CERN , 1994.
  9. ↑ Marjorie Shapiro. Supersimetrie, dimensiuni suplimentare și originea masei: explorarea naturii universului utilizând analiza datelor PetaScale . (2007, 18 iunie). Consultat la 8 decembrie 2007. Ora de la începutul sursei: 35:00. Vezi și 32:30 - informații despre diferite niveluri de declanșare.
  10. ↑ 1 2 PanDA: un sistem distribuit pentru procesarea Big Data într-un mediu de calcul eterogen  (ing.) . Al cincilea forum de supercomputer de la Moscova . OSP.ru (21 octombrie 2014). — „„Coliziuni Proton-Proton la LHC... Rata de date brute de la detectorul LHC: 1PB/s .. Până la 6 GB/s pentru a fi stocate și analizate după filtrare””. Preluat: 21 noiembrie 2014.
  11. ↑ The sensitive giant , Departamentul de Cercetare Energetică al Statelor Unite ale Americii  (martie 2004).
  12. ↑ Revoluția informațiilor: Big Data a ajuns la o scară aproape inimaginabilă | CABLAT
  13. ↑ Top-Quark Physics // ATLAS Technical Proposal  (neopr.) . — CERN , 1994.
  14. ↑ CM Harris, MJ Palmer, MA Parker, P. Richardson, A. Sabetfakhri și BR Webber. Explorarea găurilor negre de dimensiuni mai mari la Large Hadron Collider  //  Journal of High Energy Physics : jurnal. - 2005. - Vol. 5 . — P. 053 .
  15. ↑ J. Tanaka, T. Yamamura, S. Asai, J. Kanzaki. Studiul găurilor negre cu detectorul ATLAS de la LHC  //  The European Physical Journal C : jurnal. - 2005. - Vol. 41 , nr. s2 . - P. 19-33 .  (link indisponibil)
  16. ↑ Al doilea sezon al Colisionarului: ATLAS a limitat interacțiunea bosonului Higgs cu el însuși // nplus1.ru, 2 apr. 2021
  Accesați articolul Wikidata  În rețelele sociale
Foto, video și audio