Izotopi ai argonului

Versiunea actuală a paginii nu a fost încă examinată de colaboratori experimentați și poate diferi semnificativ de versiunea revizuită la 15 februarie 2022; verificările necesită 3 modificări .

Izotopii argonului  sunt varietăți ale elementului chimic argon cu un număr diferit de neutroni în nucleul atomic . Izotopii argonului sunt cunoscuți cu numere de masă de la 29 la 54 (număr de protoni 18, neutroni de la 11 la 36) și un izomer nuclear .

Argonul din atmosfera terestră este format din trei izotopi stabili :

Cel mai lung radioizotop este 39Ar cu un timp de înjumătățire de 269 de ani.

Aproape toți 40 Ar și-au provenit pe Pământ din dezintegrarea izotopului radioactiv 40 K într-o schemă de captare a electronilor :

Un gram de potasiu natural, cu o concentrație a izotopului radioactiv 40 K de 0,012 at.%, generează aproximativ 1,03·10 7 atomi de 40 Ar pe parcursul anului. Astfel, în mineralele care conțin potasiu, izotopul 40 Ar, reținut în rețelele cristaline , se acumulează treptat, ceea ce face posibilă determinarea momentului cristalizării lor prin raportul de concentrații de 40 Ar / 40 K în minerale . Această metodă potasiu-argon este una dintre principalele metode de geocronologie nucleară [3] .

Sursele probabile de origine ale izotopilor 36Ar și 38Ar sunt produse instabile ale fisiunii spontane a nucleelor ​​grele, precum și reacții de captare a neutronilor și particulelor alfa de către nucleele elementelor ușoare conținute în mineralele uraniu-toriu:

Marea majoritate a argonului spațial constă din izotopi 36 Ar și 38 Ar. Acest lucru se datorează faptului că potasiul este distribuit în spațiu de aproximativ 50.000 de ori mai puțin decât argonul (pe Pământ, potasiul prevalează asupra argonului de 660 de ori). Este de remarcat calculul făcut de geochimiști: scăzând 40 Ar radiogenic din argonul atmosferei terestre, aceștia au obținut o compoziție izotopică foarte apropiată de cea a argonului spațial [2] .

Tabelul izotopilor de argon

Simbolul
nuclidului
Z ( p ) N( n ) Masa izotopică [4]
( a.u.m. )
Timp
de înjumătățire
[5]
(T 1/2 )
Canal de dezintegrare Produs de degradare Spinul și paritatea
nucleului [5]
Prevalența
izotopului în natură
Gama de modificări ale abundenței izotopice în natură
Energia de excitare


29 Ar [6] optsprezece unsprezece ~ 4⋅10 -20  s 2p 27S _
30Ar _ optsprezece 12 30,02247(22) <10 ps 2p 28S _ 0+
31 Ar optsprezece 13 31.01216(22)# 15.1(3) ms β + , p (68,3%) 30S _ 5/2+
β + (22,63%) 31Cl _
β + , 2p (9,0%) 29p _
β + , 3p (0,07%) 28Si _
32 Ar optsprezece paisprezece 31,9976378(19) 98(2) ms β + (64,42%) 32Cl _ 0+
β + , p (35,58%) 31S _
32m Ar 5600(100) keV 5−#
33 Ar optsprezece cincisprezece 32,9899255(4) 173,0(20) ms β + (61,3%) 33Cl _ 1/2+
β + , p (38,7%) 32S _
34 Ar optsprezece 16 33,98027009(8) 843,8(4) ms β + 34Cl _ 0+
35 Ar optsprezece 17 34,9752577(7) 1.7756(10) art β + 35Cl _ 3/2+
36 Ar optsprezece optsprezece 35,967545105(29) stabil [n 1] 0+ 0,003336(4)
37 Ar optsprezece 19 36,96677631(22) 35.011(19) zile EZ 37Cl _ 3/2+
38 Ar optsprezece douăzeci 37,96273210(21) grajd 0+ 0,000629(1)
39 Ar optsprezece 21 38,964313(5) 269(3) ani β − 39K _ 7/2−
40 Ar< optsprezece 22 39,9623831238(24) grajd 0+ 0,996035(4)
41 Ar optsprezece 23 40,9645006(4) 109,61(4) min β − 41K _ 7/2−
42 Ar optsprezece 24 41,963046(6) 32,9(11) ani β − 42K _ 0+
43 Ar optsprezece 25 42,965636(6) 5,37(6) min β − 43K _ 5/2(−)
44 Ar optsprezece 26 43,9649238(17) 11,87(5) min β − 44K _ 0+
45Ar _ optsprezece 27 44,9680397(6) 21.48(15) art β − 45K _ (27/05/2)-
46 Ar optsprezece 28 45,9680374(12) 8.4(6) art β − 46K _ 0+
47Ar _ optsprezece 29 46,9727681(12) 1.23(3) s β − (99,8%) 47K _ (3/2−)
β − , n (0,2%) 46K _
48 Ar optsprezece treizeci 47,97608(33) 415(15) ms β − 48K _ 0+
49 Ar optsprezece 31 48,98155(43)# 236(8) ms β − 49K _ 3/2−#
50Ar _ optsprezece 32 49,98569(54)# 106(6) ms β − 50K _ 0+
51 Ar optsprezece 33 50,99280(64)# 60# ms [>200 ns] β − 51 K 3/2−#
52 Ar optsprezece 34 51,99863(64)# 10 # ms β − 52K _ 0+
53 Ar optsprezece 35 53,00729(75)# 3 # ms β − 53 K (5/2−)#
β − , n 52K _
54 Ar [7] optsprezece 36 β − 54K _ 0+
  1. Teoretic poate suferi captarea dublelor electroni la 36 S

Explicații la tabel

Note

  1. Fastovsky V. G., Rovinsky A. E., Petrovsky Yu. V. Capitolul unu. Deschidere. Origine. Prevalența. Aplicare // Gaze inerte. - Ed. al 2-lea. - M .: Atomizdat , 1972. - S. 3-13. — 352 p. - 2400 de exemplare.
  2. 1 2 Finkelstein D. N. Capitolul IV. Gaze inerte pe Pământ și în spațiu // Gaze inerte . - Ed. al 2-lea. - M . : Nauka , 1979. - S. 76-110. — 200 s. - („Știință și progres tehnic”). - 19.000 de exemplare.
  3. Prutkina M. I., Shashkin V. L. Manual de inteligență radiometrică și analiză radiometrică. Moscova: Energoatomizdat , 1984, 167 p. (pagina 9)
  4. Date de la Wang M. , Audi G. , Kondev FG , Huang WJ , Naimi S. , Xu X. The Ame2016 atomic mass evaluation (II). Tabele, grafice și referințe  (engleză)  // Chinese Physics C. - 2016. - Vol. 41 , iss. 3 . - P. 030003-1-030003-442 . - doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030003 .
  5. 1 2 Datele se bazează pe Audi G. , Kondev FG , Wang M. , Huang WJ , Naimi S. Evaluarea Nubase2016 a proprietăților nucleare  // Chinese Physics C  . - 2017. - Vol. 41 , iss. 3 . - P. 030001-1-030001-138 . - doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030001 . - Cod .Acces deschis
  6. Mukha, I.; et al. (2018). „Excursie adâncă dincolo de linia de picurare a protonilor. I. Lanțuri izotopice de argon și clor”. Revizuirea fizică C. 98 (6): 064308–1–064308–13. arXiv : 1803.10951 . Cod biblic : 2018PhRvC..98f4308M . DOI : 10.1103/PhysRevC.98.064308 .
  7. Neufcourt, L.; Cao, Y.; Nazarewicz, W.; Olsen, E.; Viens, F. (2019). „Linia de picurare a neutronilor în regiunea Ca din medierea modelului bayesian”. Scrisori de revizuire fizică . 122 (6): 062502–1–062502–6. arXiv : 1901.07632 . Cod biblic : 2019PhRvL.122f2502N . DOI : 10.1103/PhysRevLett.122.062502 . PMID 30822058 .