Obiectiv

Versiunea actuală a paginii nu a fost încă examinată de colaboratori experimentați și poate diferi semnificativ de versiunea revizuită la 10 februarie 2022; verificările necesită 6 modificări .

O lentilă ( germană Linse , din latină lens - lentil) este o piesă realizată dintr-un material transparent omogen care are două suprafețe lustruite cu refracție, de exemplu, ambele sferice sau una plată și cealaltă sferică. În prezent, sunt din ce în ce mai folosite „lentile asferice” , a căror formă a suprafeței diferă de cea a sferei. Materialele optice precum sticla , sticla optică , cristalele , materialele plastice transparente optic și alte materiale sunt utilizate în mod obișnuit ca material pentru lentile [1] .

Termenul „lentila” este folosit și în legătură cu alte dispozitive și fenomene, al căror efect asupra radiațiilor este similar cu efectul unei lentile, de exemplu:

„lentile” plate realizate dintr-un material cu indice de refracție variabil care variază în funcție de distanța de la centru;
Lentile Fresnel ;
Placa de zona Fresnel , folosind fenomenul de difracție ;
„Lentile” de aer din atmosferă - eterogenitatea proprietăților, în special indicele de refracție (manifestat ca o imagine pâlpâitoare a stelelor pe cerul nopții);
lentilă gravitațională - efectul deviației undelor electromagnetice de către obiecte masive observate la distanțe intergalactice;
lentilă magnetică - un dispozitiv care utilizează un câmp magnetic constant pentru a focaliza un fascicul de particule încărcate ( ioni sau electroni ) și este utilizat în microscoapele electronice și ionice ;
imaginea unei lentile formată dintr-un sistem optic sau o parte a unui sistem optic. Este utilizat în calculul sistemelor optice complexe.

Istorie

Cuvântul lentilă provine de la lēns , denumirea latină pentru linte , deoarece o lentilă biconvexă are formă de linte. O figură geometrică se mai numește și lentilă [2] .

Unii savanți susțin că dovezile arheologice indică utilizarea pe scară largă a lentilelor în antichitate timp de câteva milenii [3] . Așa-numita lentilă Nimrud este un artefact din cristal de stâncă datând din secolul al VIII-lea ( 750-710 ) î.Hr. , care poate fi folosit ca lupă sau ca lupă de ardere, sau destinat altor scopuri [4] [5] [6] . Alții au sugerat că unele hieroglife egiptene reprezintă „simple lentile de menisc din sticlă ” [7] .

Cea mai veche sursă literară care menționează folosirea lentilelor, și anume a sticlei arzătoare, este piesa Norii de Aristofan (424 î.Hr.) [8] . Pliniu cel Bătrân (secolul I d.Hr.) confirmă că paharele de foc erau cunoscute în antichitate, și anume în perioada romană [9] . Scrierile lui Pliniu conțin și cea mai veche referire cunoscută la utilizarea lentilelor corective : el menționează că se spunea că Nero a urmărit jocurile cu gladiatori folosind un smarald (probabil concav pentru a corecta miopia , deși referința nu este exactă) [10] . Atât Pliniu, cât și Seneca cel Tânăr (3 î.Hr. - 65 d.Hr.) au descris efectul de mărire al unei mingi de sticlă umplută cu apă.

Ptolemeu (secolul al II-lea) a scris o carte despre optică , care, totuși, supraviețuiește doar într-o traducere latină dintr-o traducere arabă incompletă și foarte slabă. Totuși, cartea a fost acceptată de savanții medievali din lumea islamică și comentată de Ibn Sal (secolul al X-lea), a cărui contribuție a fost, la rândul său, îmbunătățită de Alhazen ( Cartea opticii , secolul al XI-lea). O traducere arabă a Opticii lui Ptolemeu a devenit disponibilă într-o traducere latină în secolul al XII-lea ( Eugen de Palermo , 1154). Între secolele al XI-lea și al XIII-lea, au fost inventate „ pietrele de citire ” . Acestea erau lentile primitive plano-convexe, realizate inițial prin tăierea în jumătate a unei sfere de sticlă. Lentilele din cristal de stâncă Visby medievale (secolul al XI-lea sau al XII-lea) ar fi putut fi destinate utilizării ca ochelari incendiari, dar este posibil să fi fost făcute în alt scop [11] .

Ochelarii au fost inventați ca o îmbunătățire a „pietrelor de lectură” din Înaltul Ev Mediu din nordul Italiei în a doua jumătate a secolului al XIII-lea [12] . Acesta a fost începutul dezvoltării industriei optice a șlefuirii și lustruirii lentilelor de ochelari, mai întâi la Veneția și Florența la sfârșitul secolului al XIII-lea [13] , iar apoi în centrele de producție de ochelari din Țările de Jos și Germania [14] . Producătorii de ochelari au realizat tipuri îmbunătățite de lentile pentru corectarea vederii bazate mai mult pe cunoștințele empirice dobândite din observarea efectelor lentilelor (probabil fără cunoștințe despre teoria optică elementară a vremii) [15] [16] . Evoluțiile practice și experimentarea cu lentile au condus la inventarea microscopului optic compus în jurul anului 1595 și a telescopului refractor în 1608, ambele având originea în centrele de fabricare a ochelarii din Țările de Jos [17] [18] .

Odată cu inventarea telescopului în secolul al XVII-lea și a microscopului la începutul secolului al XVIII-lea, au fost efectuate multe experimente cu formele lentilelor în efortul de a corecta erorile cromatice observate la acestea din urmă. Opticienii au încercat să proiecteze lentile de diferite forme de curbură, crezând în mod eronat că erorile au apărut din cauza defectelor de forma sferică a suprafețelor lor [19] . Teoria optică a refracției și experimentele au arătat că nicio lentilă cu un singur element nu poate focaliza toate culorile. Acest lucru a condus la inventarea lentilei acromatice compuse de către Chester Moore Hall în Anglia în 1733, o invenție revendicată și de englezul John Dollond într-un brevet din 1758.

Caracteristicile lentilelor simple

În funcție de formă, există lentile convergente (pozitive) și divergente (negative). Grupul de lentile convergente include de obicei lentile, în care mijlocul este mai gros decât marginile lor, iar grupul de lentile divergente este lentile, ale căror margini sunt mai groase decât mijlocul. Trebuie remarcat faptul că acest lucru este adevărat numai dacă indicele de refracție al materialului lentilei este mai mare decât cel al mediului. Dacă indicele de refracție al lentilei este mai mic, situația se va inversa. De exemplu, o bula de aer în apă este o lentilă divergentă biconvexă.

Lentilele se caracterizează, de regulă, prin puterea lor optică (măsurată în dioptrii ) și distanța focală .

Pentru a construi dispozitive optice cu aberație optică corectată (în primul rând cromatică, datorită dispersiei luminii , - acromati și apocromatici ), sunt importante și alte proprietăți ale lentilelor și ale materialelor acestora, de exemplu, indicele de refracție , coeficientul de dispersie , indicele de absorbție și indicele de împrăștiere al material în domeniul optic selectat .

Uneori, lentilele/sistemele optice de lentile (refractorii) sunt special concepute pentru a fi utilizate în medii cu un indice de refracție relativ ridicat (a se vedea microscopul de imersie, lichidele de imersie ).

O lentilă convex-concavă se numește menisc și poate fi convergentă (se îngroașă spre mijloc), divergentă (se îngroașă spre margini) sau telescopică (distanța focală este infinită). Deci, de exemplu, lentilele ochelarilor pentru miopie sunt de obicei meniscuri negative.

Contrar concepției greșite populare, puterea optică a unui menisc cu aceleași raze nu este zero, ci pozitivă și depinde de indicele de refracție al sticlei și de grosimea lentilei. Un menisc, centrele de curbură ale căror suprafețe sunt într-un punct, se numește lentilă concentrică (puterea optică este întotdeauna negativă).

O proprietate distinctivă a unei lentile convergente este capacitatea de a colecta razele incidente pe suprafața sa într-un punct situat pe cealaltă parte a lentilei.

Dacă un punct luminos S este plasat la o anumită distanță în fața lentilei convergente, atunci un fascicul de lumină îndreptat de-a lungul axei va trece prin lentilă fără a fi refractat , iar razele care nu trec prin centru vor fi refractate către optic. axa și se intersectează pe ea într-un punct F, care și va fi imaginea punctului S. Acest punct se numește focalizare conjugată sau pur și simplu focalizare .

Dacă lumina dintr-o sursă foarte îndepărtată cade pe lentilă, ale cărei raze pot fi reprezentate ca mergând într-un fascicul paralel, atunci la ieșirea din aceasta razele sunt refractate la un unghi mai mare, iar punctul F se va deplasa pe optic. axa mai apropiată de lentilă. În aceste condiții, punctul de intersecție al razelor care ies din lentilă se numește focar F', iar distanța de la centrul lentilei la focar se numește distanță focală .

Razele incidente pe o lentilă divergentă, la ieșirea din aceasta, vor fi refractate către marginile lentilei, adică vor fi împrăștiate. Dacă aceste raze continuă în direcția opusă așa cum se arată în figură prin linia punctată, atunci ele vor converge într-un punct F, care va fi focalizarea acestei lentile. Acest focus va fi imaginar.

Ceea ce s-a spus despre focalizarea pe axa optică se aplică în mod egal acelor cazuri când imaginea unui punct este pe o linie înclinată care trece prin centrul lentilei la un unghi față de axa optică. Planul perpendicular pe axa optică, situat la focarul lentilei, se numește plan focal .

Lentilele convergente pot fi direcționate către obiect de ambele părți, drept urmare razele care trec prin lentilă pot fi colectate atât dintr-o parte, cât și din cealaltă parte. Astfel, obiectivul are două focusuri - față și spate . Ele sunt situate pe axa optică pe ambele părți ale lentilei la o distanță focală față de punctele principale ale lentilei.

Adesea în tehnologie, conceptul de mărire a unei lentile ( lupă ) este utilizat și este notat ca 2×, 3× etc. În acest caz, mărirea este determinată de formulă (când este văzută aproape de lentilă). Unde este distanța focală, este distanța celei mai bune vederi (pentru un adult de vârstă mijlocie aproximativ 25 cm) [21] [22] . Pentru un obiectiv cu o distanță focală de 25 cm, mărirea este de 2×. Pentru un obiectiv cu o distanță focală de 10 cm, mărirea este de 3,5×. $\Gamma _{d}={{F+d} \over {F}}={{d} \over {F}}+1$ $F$ $d$

Cursul razelor într-o lentilă subțire

O lentilă pentru care se presupune că grosimea este zero este numită „subțire” în optică. Pentru o astfel de lentilă, nu sunt afișate două planuri principale , ci unul, în care față și spate par să se îmbine.

Să luăm în considerare construcția unui traseu al fasciculului cu o direcție arbitrară într-o lentilă convergentă subțire. Pentru a face acest lucru, folosim două proprietăți ale unei lentile subțiri:

fasciculul care trece prin centrul optic al lentilei nu își schimbă direcția;
razele paralele care trec printr-o lentilă converg în planul focal.

Să considerăm o rază SA de direcție arbitrară, incidentă pe lentilă în punctul A. Să construim linia de propagare a acesteia după refracția în lentilă. Pentru a face acest lucru, construim un fascicul OB paralel cu SA și care trece prin centrul optic O al lentilei. Conform primei proprietăți a lentilei, fasciculul OB nu își va schimba direcția și intersecta planul focal în punctul B. Conform celei de-a doua proprietăți a lentilei, fasciculul SA paralel cu acesta, după refracție, trebuie să intersecteze planul focal. in acelasi punct. Astfel, după trecerea prin lentilă, fasciculul SA va urma traseul AB.

Alte raze pot fi construite într-un mod similar, de exemplu, raza SPQ.

Să notăm distanța SO de la lentilă la sursa de lumină cu u, distanța OD de la lentilă la punctul de focalizare al razelor ca v, distanța focală OF ca f. Să derivăm o formulă care să raporteze aceste mărimi.

Luați în considerare două perechi de triunghiuri similare: și , și . Să scriem proporțiile $\triangle SOA$ $\triunghi OFB$ $\triangle DOA$ $\triunghi DFB$

{\frac {OA}{u}}={\frac {BF}{f));\qquad {\frac {OA}{v}}={\frac {BF}{vf}}.

Împărțind primul raport la al doilea, obținem

{\frac {v}{u}}={\frac {vf}{f));\qquad {\frac {v}{u}}={\frac {v}{f}}-1.

După împărțirea ambelor părți ale expresiei cu v și rearanjarea termenilor, ajungem la formula finală

{\frac {1}{u}}+{\frac {1}{v}}={\frac {1}{f}}

unde este distanța focală a unei lentile subțiri. $f{\frac {}{}}$

Calea razelor în sistemul de lentile

Calea razelor în sistemul de lentile este construită prin aceleași metode ca și pentru o singură lentilă.

Luați în considerare un sistem de două lentile, dintre care una are o distanță focală OF și cealaltă O 2 F 2 . Construim calea SAB pentru prima lentilă și continuăm segmentul AB până când intră în a doua lentilă în punctul C.

Din punctul O 2 construim o rază O 2 E paralelă cu AB. La traversarea planului focal al celei de-a doua lentile, acest fascicul va da punctul E. Conform celei de-a doua proprietăți a unei lentile subțiri, fasciculul AB după trecerea prin a doua lentilă va urma calea CE. Intersecția acestei linii cu axa optică a celei de-a doua lentile va da punctul D, unde vor fi focalizate toate razele care ies din sursa S și trec prin ambele lentile.

Construirea unei imagini cu o lentilă convergentă subțire

La descrierea caracteristicilor lentilelor, a fost luat în considerare principiul construirii unei imagini a unui punct luminos la focalizarea lentilei. Razele incidente pe lentilă din stânga trec prin focalizarea din spate, iar cele incidente din dreapta trec prin focalizarea frontală. De remarcat că la lentilele divergente, dimpotrivă, focalizarea din spate este situată în fața lentilei, iar cea din față în spate.

Construirea de către lentilă a unei imagini a obiectelor având o anumită formă și dimensiune se obține astfel: să presupunem că linia AB este un obiect situat la o anumită distanță de lentilă, depășind semnificativ distanța focală a acestuia. Din fiecare punct al obiectului prin lentilă vor trece un număr nenumărat de raze, dintre care, pentru claritate, figura arată schematic mersul a doar trei raze.

Cele trei raze care emană din punctul A vor trece prin lentilă și se vor intersecta în punctele lor de fuga respective pe A 1 B 1 pentru a forma o imagine. Imaginea rezultată este reală și inversată .

In acest caz, imaginea a fost obtinuta in focarul conjugat intr-un plan focal FF, oarecum indepartat de planul focal principal F'F', trecand paralel cu acesta prin focarul principal.

Mai jos sunt diferite cazuri de construire a imaginilor unui obiect plasat la diferite distanțe de lentilă.

Este ușor de observat că atunci când un obiect se apropie de la infinit de focalizarea frontală a lentilei, imaginea se îndepărtează de focalizarea din spate și, atunci când obiectul atinge planul de focalizare frontală, se află la infinit de acesta.

Acest model are o mare importanță în practica diferitelor tipuri de lucrări fotografice, prin urmare, pentru a determina relația dintre distanța de la obiect la obiectiv și de la obiectiv la planul imaginii, este necesar să se cunoască formula de bază a lentila .

Formula lentilelor subțiri

Distanțele de la punctul obiectului până la centrul lentilei și de la punctul imaginii până la centrul lentilei se numesc distanțe focale conjugate .

Aceste cantități sunt interdependente și sunt determinate de o formulă numită formula lentilei subțiri (obținută pentru prima dată de Isaac Barrow ):

{1 \over u}+{1 \over v}={1 \over f}

unde este distanța de la lentilă la obiect; este distanța de la obiectiv la imagine; este distanța focală principală a obiectivului. În cazul unei lentile groase, formula rămâne neschimbată, cu singura diferență că distanțele sunt măsurate nu de la centrul lentilei, ci de la planurile principale . $u$ $v$ $f$

Pentru a găsi una sau alta cantitate necunoscută cu două cunoscute, se folosesc următoarele ecuații:

f={{v\cdot u} \over {v+u}}

u={{f\cdot v} \over {vf}}

v={{f\cdot u} \over {uf}}

De remarcat că semnele mărimilor , , sunt alese pe baza următoarelor considerații: pentru o imagine reală dintr-un obiect real într-o lentilă convergentă, toate aceste mărimi sunt pozitive. Dacă imaginea este imaginară, distanța până la ea este considerată negativă; dacă obiectul este imaginar , distanța până la acesta este negativă; dacă obiectivul este divergent, distanța focală este negativă. $u$ $v$ $f$

Zoom liniar

Mărirea liniară (pentru figura din secțiunea anterioară) este raportul dintre dimensiunea imaginii și dimensiunea corespunzătoare a subiectului. Acest raport poate fi exprimat și ca o fracție , unde este distanța de la obiectiv la imagine; este distanța de la lentilă la obiect. $m={{a_{2}b_{2}} \over {ab}}$ $m={{a_{2}b_{2}} \over {ab}}={v \over u}$ $v$ $u$

Aici există un coeficient de creștere liniară, adică un număr care arată de câte ori dimensiunile liniare ale imaginii sunt mai mici (mai mari) decât dimensiunile liniare reale ale obiectului. $m$

În practica calculelor, este mult mai convenabil să exprimați acest raport în termeni de sau , unde este distanța focală a obiectivului. $u$ $f$ $f$

$m={f \over {uf));\ m={{vf} \over f)$ .

Calculul distanței focale și al puterii optice a lentilei

Valoarea distanței focale pentru un obiectiv poate fi calculată folosind următoarea formulă:

{\frac {n_{0}}{f}}=(n-n_{0})\left\{{\frac {1}{R_{1}}}-{\frac {1}{R_{2 ))}+{\frac {(n-n_{0})d}{nR_{1}R_{2))}\dreapta\}

, Unde

$n$ este indicele de refracție al materialului lentilei, este indicele de refracție al mediului din jurul lentilei, $n_{0}$

$d$ - distanța dintre suprafețele sferice ale lentilei de- a lungul axei optice , cunoscută și sub numele de grosimea lentilei ,

$R_{1}$ este raza de curbură a suprafeței care este mai aproape de sursa de lumină (mai departe de planul focal),

$R_{2}$ este raza de curbură a suprafeței care este mai departe de sursa de lumină (mai aproape de planul focal),

Căci în această formulă, semnul razei este pozitiv dacă suprafața este convexă și negativ dacă este concavă. Dimpotrivă , este pozitivă dacă lentila este concavă și negativă dacă este convexă. Dacă este neglijabilă, în raport cu distanța sa focală, atunci o astfel de lentilă se numește subțire , iar distanța sa focală poate fi găsită ca: $R_{1}$ $R_{2}$ $d$

{\frac {n_{0}}{f}}=(n-n_{0})\left\{{\frac {1}{R_{1}}}-{\frac {1}{R_{2 }}}\dreapta\}.

Această formulă se mai numește și formula lentilelor subțiri . Distanța focală este pozitivă pentru lentilele convergente și negativă pentru cele divergente. Valoarea se numește puterea optică a lentilei. Puterea optică a unei lentile se măsoară în dioptrii, ale căror unități sunt m −1 . Puterea optică depinde și de indicele de refracție al mediului . ${\frac {n_{0}}{f}}$ $n_{0}$

Aceste formule pot fi obținute prin analizarea atentă a procesului de imagistică din lentilă folosind legea lui Snell , dacă trecem de la formulele trigonometrice generale la aproximarea paraxială . În plus, pentru a obține formula pentru o lentilă subțire, este convenabil să o înlocuiți cu o prismă triunghiulară și apoi să utilizați formula pentru unghiul de deviere al acestei prisme [23] .

Lentilele sunt simetrice, adică au aceeași distanță focală, indiferent de direcția luminii - la stânga sau la dreapta, ceea ce, totuși, nu se aplică altor caracteristici, cum ar fi aberațiile , a căror magnitudine depinde pe ce parte a lentilei este întors spre lumină.

Combinație de lentile multiple (sistem centrat)

Lentilele pot fi combinate între ele pentru a construi sisteme optice complexe. Puterea optică a unui sistem de două lentile poate fi găsită ca o simplă sumă a puterilor optice ale fiecărei lentile (cu condiția ca ambele lentile să fie considerate subțiri și să fie situate aproape una de alta pe aceeași axă):

{\frac {1}{F}}={\frac {1}{f_{1}}}+{\frac {1}{f_{2}}}

Dacă lentilele sunt situate la o anumită distanță unele de altele și axele lor coincid (un sistem de un număr arbitrar de lentile cu această proprietate se numește sistem centrat), atunci puterea lor optică totală poate fi găsită cu un grad suficient de precizie din următoarea expresie:

{\frac {1}{F}}={\frac {1}{f_{1}}}+{\frac {1}{f_{2}}}-{\frac {L}{f_{1} f_{2}}}

unde este distanța dintre planurile principale ale lentilelor. $L$

Dezavantajele unui obiectiv simplu

În dispozitivele optice moderne, cerințele ridicate sunt impuse calității imaginii.

Imaginea dată de un obiectiv simplu, din cauza unei serii de neajunsuri, nu îndeplinește aceste cerințe. Eliminarea majorității deficiențelor se realizează prin selectarea adecvată a unui număr de lentile într-un sistem optic centrat - un obiectiv . Dezavantajele sistemelor optice sunt numite aberații , care sunt împărțite în următoarele tipuri:

aberatii geometrice:
- aberație sferică ;
- comă ;
- astigmatism ;
- distorsiuni ;
- curbura câmpului imaginii ;
aberație cromatică ;
aberație difractivă (această aberație este cauzată de alte elemente ale sistemului optic și nu are nimic de-a face cu obiectivul în sine).

Lentile cu proprietăți speciale

Lentile din polimer organic

Polimerii fac posibilă crearea de lentile asferice cu costuri reduse folosind modelare .

Lentilele de contact moi au fost create în domeniul oftalmologiei . Producția lor se bazează pe utilizarea materialelor cu natură bifazică, combinând fragmente dintr-un polimer organosiliciu sau organosilicio -siliciu și un polimer hidrogel hidrofil . Munca de peste 20 de ani a condus la dezvoltarea, la sfârșitul anilor 1990 , a lentilelor din silicon hidrogel , care, datorită combinației de proprietăți hidrofile și permeabilitate ridicată la oxigen, pot fi utilizate continuu timp de 30 de zile non-stop. [24]

Lentile din sticlă de cuarț

Sticla de cuarț este o sticlă monocomponentă constând din dioxid de siliciu , cu un conținut nesemnificativ (aproximativ 0,01% sau mai puțin) de impurități Al 2 O 3 , CaO și MgO. Se caracterizează prin stabilitate termică ridicată și inerție față de multe substanțe chimice, cu excepția acidului fluorhidric .

Sticla transparentă de cuarț transmite bine razele ultraviolete și vizibile .

Lentile din silicon

Siliciul transmite bine radiația infraroșie cu lungimi de undă de la 1 la 9 μm, are un indice de refracție ridicat (n = 3,42 la = 6 μm) și în același timp este complet opac în domeniul vizibil [25] . Prin urmare, este utilizat la fabricarea lentilelor pentru gama infraroșu. $\lambda$

În plus, proprietățile siliciului și tehnologiile moderne de prelucrare a acestuia fac posibilă crearea de lentile pentru gama de raze X a undelor electromagnetice [26] .

Lentile acoperite

Prin aplicarea de acoperiri dielectrice multistrat pe suprafața lentilei, este posibil să se obțină o reducere semnificativă a reflexiei luminii și, ca urmare, o creștere a transmitanței.Asemenea lentile sunt ușor de recunoscut prin lumini violete: nu reflectă verde, reflectând roșu și albastru, care în total dă violet. Marea majoritate a obiectivelor pentru echipamentele fotografice fabricate în URSS, inclusiv cele pentru obiectivele de uz casnic, au fost realizate acoperite.

Aplicarea lentilelor

Lentilele sunt un element optic larg răspândit al majorității sistemelor optice .

Utilizarea tradițională a lentilelor este binoclul , telescoape , lentile optice , teodoliți , microscoape , echipamente foto și video . Lentilele convergente simple sunt folosite ca lupe .

Un alt domeniu important de aplicare al lentilelor este oftalmologia , unde fără ele este imposibil de corectat deficiențe de vedere - miopie , hipermetropie , acomodare necorespunzătoare , astigmatism și alte boli. Lentilele sunt folosite în dispozitive precum ochelari și lentile de contact . Există, de asemenea, o subspecie de lentile, lentile de noapte . Au o bază mai rigidă și sunt folosite exclusiv în timpul somnului, pentru corectarea temporară a vederii în timpul zilei.

În radioastronomie și radar , lentilele dielectrice sunt adesea folosite pentru a colecta fluxul undelor radio într-o antenă de recepție sau pentru a le focaliza pe o țintă.

În proiectarea bombelor nucleare cu plutoniu, pentru a converti o undă de șoc sferică divergentă dintr-o sursă punctuală ( detonator ) într-una sferică convergentă, au fost utilizate sisteme de lentile realizate din explozivi cu viteze de detonare diferite (adică cu indici de refracție diferiți).

Vezi și

Note

↑ Ananiev Yu. A. Linza // Enciclopedia fizică / Cap. ed. A. M. Prohorov . - M .: Enciclopedia Sovietică , 1990. - T. 2. - S. 591-592. - 704 p. — 100.000 de exemplare. — ISBN 5-85270-061-4 .
↑ Varianta de ortografie este uneori văzută. Deși este listată ca ortografie alternativă în unele dicționare, majoritatea dicționarelor principale nu o listează ca fiind acceptabilă.
↑ Sines, George (1987). „Lentile în antichitate” . Jurnalul American de Arheologie . 91 (2): 191-196. DOI : 10.2307/505216 .
↑ Casa Albă . Cel mai vechi telescop din lume? , BBC News (1 iulie 1999). Arhivat din original la 1 februarie 2009. Preluat la 10 mai 2008.
↑ Lentila Nimrud/Lentila Layard . Baza de date de colecție . Muzeul britanic. Consultat la 25 noiembrie 2012. Arhivat din original la 19 octombrie 2012. (nedefinit)
↑ D. Brewster. Pe baza unei lentile de cristal de stâncă și a sticlei descompuse găsite în Niniveh // Die Fortschritte der Physik: [ Germană ] ] . - Deutsche Physikalische Gesellschaft, 1852. - P. 355.
↑ Kriss, Timothy C. (aprilie 1998). „Istoria microscopului de operare: de la lupă la microneurochirurgie”. neurochirurgie . 42 (4): 899-907. DOI : 10.1097/00006123-199804000-00116 . PMID 9574655 .
↑
↑ Pliniu cel Bătrân , Istoria Naturală (trad. John Bostock) Cartea XXXVII, Cap. 10 Arhivat pe 4 octombrie 2008 la Wayback Machine .
↑ Pliniu cel Bătrân, Istoria Naturală (trad. John Bostock) Cartea XXXVII, Cap. 16 Arhivat pe 28 septembrie 2008 la Wayback Machine
↑ Tilton, Buck. [ [1] în Google Books Cartea completă a focului: Construirea focurilor de tabără pentru căldură, lumină, gătit și supraviețuire]. - Menasha Ridge Press, 2005. - P. 25. - ISBN 978-0-89732-633-9 .
↑ Glick, Thomas F. [ [2] în Google Books Medieval science, technology, and medicine: an encyclopedia]. - Routledge, 2005. - P. 167. - ISBN 978-0-415-96930-7 .
↑ Al Van Helden. Proiectul Galileo > Știință > Telescopul Arhivat 3 august 2017 la Wayback Machine . Galileo.rice.edu. Preluat la 6 iunie 2012.
↑ Henry C. King. [ [3] în Google Books The History of the Telescope]. — Publicațiile Courier Dover. - P. 27. - ISBN 978-0-486-43265-6 .
↑ Paul S. Agutter. [ [4] în Google Books Thinking about Life: The History and Philosophy of Biology and Other Sciences]. — Springer. - P. 17. - ISBN 978-1-4020-8865-0 .
↑ Vincent Ilardi. [ [5] în Google Books Renaissance Vision from Spectacles to Telescopes]. - American Philosophical Society, 2007. - P. 210. - ISBN 978-0-87169-259-7 .
↑ Microscopes: Time Line Arhivat la 9 ianuarie 2010 la Wayback Machine , Nobel Foundation. Preluat la 3 aprilie 2009
↑ Fred Watson. [ [6] în Google Books Stargazer: The Life and Times of the Telescope]. - Allen & Unwin. - P. 55. - ISBN 978-1-74175-383-7 .
↑ Acest paragraf este adaptat din ediția din 1888 a Encyclopædia Britannica.
↑ Calea razelor este prezentată ca într-o lentilă idealizată (subțire), fără a indica refracția la interfața reală dintre medii. În plus, este afișată o imagine oarecum exagerată a unei lentile biconvexe.
↑ Handel A. Legile de bază ale fizicii. — M.: Fizmatgiz, 1959. — 284 p. Arhivat din original pe 21 ianuarie 2015.
↑ [psychology_pedagogy.academic.ru/14495/BEST_VISION_DISTANCE Cea mai bună distanță de vedere pe academic.ru]
↑ Landsberg G.S. §88. Refracția într-o lentilă. Focale ale lentilei // Manual elementar de fizică. - Ed. a XIII-a. - M. : Fizmatlit , 2003. - T. 3. Oscilații și unde. Optica. Fizica atomică și nucleară. - S. 236-242. — 656 p. — ISBN 5922103512 .
↑ Știința în Siberia . Consultat la 15 noiembrie 2007. Arhivat din original pe 20 ianuarie 2009. (nedefinit)
↑ Enciclopedie fizică. În 5 volume. / A. M. Prohorov. - M. : Enciclopedia sovietică, 1988.
↑ Aristov V. V., Shabelnikov L. G. Modern advances in X-ray refractive optics // UFN. - 2008. - T. 178 . — S. 61–83 . - doi : 10.3367/UFNr.0178.200801c.0061 .

Literatură

Un scurt ghid fotografic / Sub conducerea generală a D.Sc. V. V. Puskova. - Ed. a II-a. - M. : Art, 1953.
Optica Landsberg G.S. — Ed. a 5-a. — M .: Nauka, 1976.
Dicționar politehnic / capitole. ed. A. Yu. Ishlinsky . - Ed. a 3-a. - M. : Enciclopedia Sovietică, 1989.
Obiectiv // Tehnica foto-cinema: Enciclopedie / Cap. ed. E. A. Iofis . — M .: Enciclopedia sovietică , 1981. — 447 p.

Link -uri

Cum sunt realizate obiectivele pentru camere și camere video. Descoperire (video)