Izotopi de staniu
Versiunea actuală a paginii nu a fost încă revizuită de colaboratori experimentați și poate diferi semnificativ de versiunea revizuită pe 23 decembrie 2020; verificările necesită 4 modificări .Izotopii de staniu sunt varietăți de atomi (și nuclee ) ai elementului chimic staniu , care au un conținut diferit de neutroni în nucleu.
Staniul natural este format din zece nuclizi stabili cu numere de masă 112 (într-un amestec de 0,96% din masă), 114 (0,66%), 115 (0,35%), 116 (14,30%), 117 (7, 61%), 118 ( 24,03%), 119 (8,58%), 120 (32,85%), 122 (4,72%) și 124 (5,94%). Pentru unii dintre ei, dezintegrarea beta dublă este posibilă din punct de vedere energetic , cu toate acestea, nu a fost încă observată experimental (2022), deoarece timpul de înjumătățire prevăzut este foarte lung (mai mult de 10-17 ani). Cel mai lung izotop artificial este 126 Sn, cu un timp de înjumătățire de 230.000 de ani.
Staniul are cel mai mare număr de izotopi stabili dintre toate elementele , ceea ce se datorează faptului că 50 (numărul de protoni din nucleele de staniu) este un număr magic - formează o înveliș de protoni umplut în nucleu și, prin urmare, crește energia de legare. și stabilitatea nucleului. Sunt cunoscuți doi izotopi dublu magici ai staniului, ambii fiind radioactivi, deoarece sunt departe de banda de stabilitate beta: deficit de neutroni 100 Sn ( Z = N = 50 ) și 132 Sn bogat în neutroni ( Z = 50 , N = 82 ).
Izotopii de staniu 117Sn și 119Sn sunt izotopi Mössbauer și sunt utilizați în spectroscopia de rezonanță gamma .
Tabel cu izotopi de staniu
| Simbolul nuclidului |
Z ( p ) | N( n ) | Masa izotopică [1] ( a.u.m. ) |
Timp de înjumătățire [2] (T 1/2 ) |
Canal de dezintegrare | Produs de degradare | Spinul și paritatea nucleului [2] |
Prevalența izotopului în natură |
Gama de modificări ale abundenței izotopice în natură |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Energia de excitare | |||||||||
| 99 sn | cincizeci | 49 | 98.94933(64)# | 5 # ms | 9/2+# | ||||
| 100 sn | cincizeci | cincizeci | 99,93904(76) | 1,1(4) s [0,94(+54−27) s] |
β + (83%) | 100 in | 0+ | ||
| β + , p (17%) | 99 CD | ||||||||
| 101 sn | cincizeci | 51 | 100.93606(32)# | 3(1) cu | β + | 101 in | 5/2+# | ||
| β + , p (rar) | 100 cd | ||||||||
| 102 sn | cincizeci | 52 | 101.93030(14) | 4.5(7) art | β + | 102 in | 0+ | ||
| β + , p (rar) | 101 CD | ||||||||
| 102mSn _ | 2017(2) keV | 720(220) nr | (6+) | ||||||
| 103 sn | cincizeci | 53 | 102.92810(32)# | 7.0(6) art | β + | 103 in | 5/2+# | ||
| β + , p (rar) | 102 CD | ||||||||
| 104 sn | cincizeci | 54 | 103.92314(11) | 20.8(5) art | β + | 104 in | 0+ | ||
| 105 sn | cincizeci | 55 | 104,92135(9) | 34(1) s | β + | 105 in | (5/2+) | ||
| β + , p (rar) | 104 CD | ||||||||
| 106 sn | cincizeci | 56 | 105,91688(5) | 115(5) art | β + | 106 in | 0+ | ||
| 107 sn | cincizeci | 57 | 106,91564(9) | 2,90(5) min | β + | 107 in | (5/2+) | ||
| 108 sn | cincizeci | 58 | 107,911925(21) | 10.30(8) min | β + | 108 in | 0+ | ||
| 109 sn | cincizeci | 59 | 108.911283(11) | 18,0(2) min | β + | 109 in | 5/2(+) | ||
| 110 sn | cincizeci | 60 | 109.907843(15) | 4.11(10) h | EZ | 110 in | 0+ | ||
| 111 sn | cincizeci | 61 | 110,907734(7) | 35,3(6) min | β + | 111 in | 7/2+ | ||
| 111mSn _ | 254,72(8) keV | 12,5(10) µs | 1/2+ | ||||||
| 112 sn | cincizeci | 62 | 111.904818(5) | stabil [aprox. unu] | 0+ | 0,0097(1) | |||
| 113 sn | cincizeci | 63 | 112,905171(4) | 115.09(3) zile | β + | 113 in | 1/2+ | ||
| 113mSn _ | 77,386(19) keV | 21.4(4) min | IP (91,1%) | 113 sn | 7/2+ | ||||
| β + (8,9%) | 113 in | ||||||||
| 114 sn | cincizeci | 64 | 113,902779(3) | grajd | 0+ | 0,0066(1) | |||
| 114mSn _ | 3087,37(7) keV | 733(14) nr | 7− | ||||||
| 115 sn | cincizeci | 65 | 114,903342(3) | grajd | 1/2+ | 0,0034(1) | |||
| 115m1Sn _ | 612,81(4) keV | 3,26(8) µs | 7/2+ | ||||||
| 115m2 sn | 713,64(12) keV | 159(1) µs | 11/2− | ||||||
| 116 sn | cincizeci | 66 | 115,901741(3) | grajd | 0+ | 0,1454(9) | |||
| 117 sn | cincizeci | 67 | 116,902952(3) | grajd | 1/2+ | 0,0768(7) | |||
| 117m1Sn _ | 314,58(4) keV | 13,76(4) zile | IP | 117 sn | 11/2− | ||||
| 117m2 sn | 2406,4(4) keV | 1,75(7) µs | (19/2+) | ||||||
| 118 sn | cincizeci | 68 | 117,901603(3) | grajd | 0+ | 0,2422(9) | |||
| 119 sn | cincizeci | 69 | 118,903308(3) | grajd | 1/2+ | 0,0859(4) | |||
| 119m1Sn _ | 89,531(13) keV | 293.1(7) zile | IP | 119 sn | 11/2− | ||||
| 119m2 sn | 2127,0(10) keV | 9,6(12) µs | (19/2+) | ||||||
| 120 sn | cincizeci | 70 | 119,9021947(27) | grajd | 0+ | 0,3258(9) | |||
| 120m1Sn _ | 2481,63(6) keV | 11,8(5) µs | (7−) | ||||||
| 120m2 sn | 2902,22(22) keV | 6,26(11) µs | (10+)# | ||||||
| 121 sn | cincizeci | 71 | 120,9042355(27) | 27.03(4) h | β − | 121 Sb | 3/2+ | ||
| 121m1Sn _ | 6,30(6) keV | 43.9(5) ani | IP (77,6%) | 121 sn | 11/2− | ||||
| β − (22,4%) | 121 Sb | ||||||||
| 121m2 sn | 1998.8(9) keV | 5.3(5) µs | (19/2+)# | ||||||
| 121m3 sn | 2834,6(18) keV | 0,167(25) µs | (27/2−) | ||||||
| 122 sn | cincizeci | 72 | 121,9034390(29) | stabil [aprox. 2] | 0+ | 0,0463(3) | |||
| 123 sn | cincizeci | 73 | 122,9057208(29) | 129.2(4) zile | β − | 123 Sb | 11/2− | ||
| 123m1Sn _ | 24,6(4) keV | 40,06(1) min | β − | 123 Sb | 3/2+ | ||||
| 123m2 sn | 1945,0(10) keV | 7,4(26) µs | (19/2+) | ||||||
| 123m3Sn _ | 2153,0(12) keV | 6 µs | (23/2+) | ||||||
| 123m4 sn | 2713,0(14) keV | 34 µs | (27/2−) | ||||||
| 124 sn | cincizeci | 74 | 123,9052739(15) | stabil (>10 17 ani) [aprox. 3] | 0+ | 0,0579(5) | |||
| 124m1Sn _ | 2204,622(23) keV | 0,27(6) µs | 5- | ||||||
| 124m2 sn | 2325,01(4) keV | 3.1(5) µs | 7− | ||||||
| 124m3Sn _ | 2656,6(5) keV | 45(5) µs | (10+)# | ||||||
| 125 sn | cincizeci | 75 | 124,9077841(16) | 9,64(3) zile | β − | 125 Sb | 11/2− | ||
| 125mSn _ | 27,50(14) keV | 9,52(5) min | β − | 125 Sb | 3/2+ | ||||
| 126 sn | cincizeci | 76 | 125,907653(11) | 2.30(14)⋅10 5 ani | β − (66,5%) | 126m2 Sb | 0+ | ||
| β − (33,5%) | 126m1Sb _ | ||||||||
| 126m1Sn _ | 2218,99(8) keV | 6,6(14) µs | 7− | ||||||
| 126m2 sn | 2564,5(5) keV | 7,7(5) µs | (10+)# | ||||||
| 127 sn | cincizeci | 77 | 126,910360(26) | 2.10(4) h | β − | 127 Sb | (11/2−) | ||
| 127mSn _ | 4,7(3) keV | 4.13(3) min | β − | 127 Sb | (3/2+) | ||||
| 128 sn | cincizeci | 78 | 127,910537(29) | 59,07(14) min | β − | 128 Sb | 0+ | ||
| 128mSn _ | 2091,50(11) keV | 6.5(5) s | IP | 128 sn | (7−) | ||||
| 129 sn | cincizeci | 79 | 128,91348(3) | 2.23(4) min | β − | 129 Sb | (3/2+)# | ||
| 129mSn _ | 35,2(3) keV | 6,9(1) min | β − (99,99%) | 129 Sb | (11/2−)# | ||||
| IP (0,002%) | 129 sn | ||||||||
| 130 sn | cincizeci | 80 | 129,913967(11) | 3,72(7) min | β − | 130 Sb | 0+ | ||
| 130m1Sn _ | 1946,88(10) keV | 1,7(1) min | β − | 130 Sb | (7−)# | ||||
| 130m2 sn | 2434,79(12) keV | 1,61(15) µs | (10+) | ||||||
| 131 sn | cincizeci | 81 | 130,917000(23) | 56.0(5) art | β − | 131 Sb | (3/2+) | ||
| 131m1Sn _ | 80(30)# keV | 58.4(5) art | β − (99,99%) | 131 Sb | (11/2−) | ||||
| IP (0,0004%) | 131 sn | ||||||||
| 131m2 sn | 4846,7(9) keV | 300(20) ns | (19/2− până la 23/2−) | ||||||
| 132 sn | cincizeci | 82 | 131,917816(15) | 39.7(8) art | β − | 132 Sb | 0+ | ||
| 133 sn | cincizeci | 83 | 132,92383(4) | 1.45(3) s | β − (99,97%) | 133 Sb | (7/2−)# | ||
| β − , n (0,0294%) | 132 Sb | ||||||||
| 134 sn | cincizeci | 84 | 133,92829(11) | 1.050(11) art | β − (83%) | 134 Sb | 0+ | ||
| β − , n (17%) | 133 Sb | ||||||||
| 135 sn | cincizeci | 85 | 134,93473(43)# | 530(20) ms | β − | 135 Sb | (7/2−) | ||
| β − , n | 134 Sb | ||||||||
| 136 sn | cincizeci | 86 | 135,93934(54)# | 0.25(3) s | β − | 136 Sb | 0+ | ||
| β − , n | 135 Sb | ||||||||
| 137 sn | cincizeci | 87 | 136,94599(64)# | 190(60) ms | β − | 137 Sb | 5/2−# | ||
| 138 sn | cincizeci | 88 | 137,951840(540)# | 140 ms +30-20 | β − | 138 Sb | |||
| 138mSn _ | 1344(2) keV | 210(45) nr | |||||||
| 139 sn | cincizeci | 89 | 137,951840(540)# | 130 ms | β − | 139 Sb | |||
- ↑ Teoretic, poate suferi captarea dublelor electroni în 112 Cd.
- ↑ Teoretic, poate suferi dezintegrare dublă beta în 122 Te.
- ↑ Teoretic, poate suferi dezintegrare dublă beta în 124 Te.
Explicații la tabel
- Abundența de izotopi este dată pentru majoritatea probelor naturale. Pentru alte surse, valorile pot varia foarte mult.
- Indicii 'm', 'n', 'p' (lângă simbol) denotă stările izomerice excitate ale nuclidului.
- Simbolurile îngroșate indică produse de degradare stabile. Simbolurile cu caractere cursive aldine denotă produse de descompunere radioactivă care au timpi de înjumătățire comparabil cu sau mai mare decât vârsta Pământului și, prin urmare, prezenți în amestecul natural.
- Valorile marcate cu un hash (#) nu sunt derivate numai din datele experimentale, ci sunt (cel puțin parțial) estimate din tendințele sistematice ale nuclizilor vecini (cu aceleași rapoarte Z și N ). Rotirea incertitudinii și/sau valorile de paritate sunt incluse în paranteze.
- Incertitudinea este dată ca un număr între paranteze, exprimat în unități ale ultimei cifre semnificative, înseamnă o abatere standard (cu excepția abundenței și a masei atomice standard a unui izotop conform datelor IUPAC , pentru care este o definiție mai complexă a incertitudinii). folosit). Exemple: 29770,6(5) înseamnă 29770,6 ± 0,5; 21,48(15) înseamnă 21,48 ± 0,15; −2200,2(18) înseamnă −2200,2 ± 1,8.
Note
- ↑ Date de la Wang M. , Audi G. , Kondev FG , Huang WJ , Naimi S. , Xu X. The Ame2016 atomic mass evaluation (I). evaluarea datelor de intrare; și proceduri de ajustare (engleză) // Chinese Physics C. - 2016. - Vol. 41 , iss. 3 . - P. 030002-1-030002-344 . - doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030002 .
- ↑ 1 2 Date date după Kondev FG , Wang M. , Huang WJ , Naimi S. , Audi G. The Nubase2020 evaluation of nuclear properties // Chinese Physics C . - 2021. - Vol. 45 , iss. 3 . - P. 030001-1-030001-180 . - doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
| izotopi | |||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| |||||||||||