Feroelectricitate

Feroelectricitatea este fenomenul de apariție într-un anumit interval de temperatură a polarizării spontane într-un cristal , chiar și în absența unui câmp electric extern , care poate fi reorientat prin aplicarea acestuia. [1] [2] Cristalele care prezintă fenomenul feroelectricității sunt numite feroelectrice . Feroelectricii diferă de piroelectrici prin faptul că la o anumită temperatură (așa-numitul punct Curie dielectric ), modificarea lor cristalină se modifică și polarizarea spontană dispare.

Modificarea cristalului în care se observă polarizarea spontană se numește faza polară , iar în care nu se observă, faza nepolară .

Fenomenul de feroelectricitate este similar cu fenomenul de feromagnetism iar în literatura engleză se numește feroelectricitate . Materialele care au atât proprietăți feroelectrice, cât și feromagnetice sunt cunoscute ca multiferoice .

Teoria lui Landau este folosită pentru descrierea fenomenologică a tranzițiilor de fază în feroelectrice .

Istorie

În 1920 Joseph Valasek a descoperit feroelectricitatea în sarea Rochelle (NaKC 4 H 4 O 6 4H 2 O ). [3] El a observat că sub acțiunea unui câmp electric extern, vectorul de polarizare poate schimba semnul, ceea ce nu a fost observat anterior datorită formării multor domenii cu orientări de polarizare diferite în monocristale. De asemenea, a descoperit două temperaturi critice [4] , un efect piezoelectric puternic în vecinătatea fazei feroelectrice [5] . Kurchatov I. V. în 1933 a propus o explicație a feroelectricității în sarea Rochelle care implică interacțiunea dipol-dipol a moleculelor de apă. Multă vreme sarea Rochelle a rămas singura feroelectrică, dar în perioada 1935-1938 a fost descoperită o nouă clasă de feroelectrici cu cel mai faimos reprezentant al fosfatului dihidrogen de potasiu cu o singură temperatură de tranziție. Slater în 1941 a explicat feroelectricitatea în acest grup de materiale folosind legături de hidrogen și două orientări posibile de dipol (H 2 PO 4 ) - [6] . Prezența legăturilor de hidrogen a fost considerată o condiție prealabilă pentru apariția efectului feroelectric, dar în 1945 s-a obținut o nouă clasă de feroelectrici precum titanatul de bariu, care nu conținea hidrogen. Îmbunătățirea tehnologiei de creștere a condus la descoperirea unor astfel de feroelectrici larg răspândite precum niobații și tantalații de potasiu și litiu [7] . Structura simplă a acestor materiale i-a permis lui Slater să construiască o teorie microscopică bazată pe interacțiunea dipolului cu rază lungă de acțiune și a explicat tranziția de tip deplasare și a perfecționat în lucrările ulterioare, luând în considerare modul de rețea „moale”, asociat cu instabilitatea poziției atomi din celula unitate [8] .

Polarizare

Când majoritatea materialelor sunt polarizate, polarizarea indusă P este aproape exact proporțională cu câmpul electric extern aplicat E ; prin urmare, polarizarea este o funcție liniară a câmpului electric, așa cum se arată în figură. Unele materiale, cunoscute ca materiale paraelectrice [9] , prezintă o polarizare neliniară mai puternică (vezi figura). Permitivitatea electrică , corespunzătoare pantei curbei de polarizare, are o dependență neliniară de câmpul electric extern.

Pe lângă faptul că sunt neliniare, materialele feroelectrice prezintă polarizare spontană diferită de zero (după pornirea/oprirea unui câmp electric extern, vezi figura) chiar și atunci când câmpul aplicat E este zero. O caracteristică distinctivă a feroelectricilor este că polarizarea spontană poate fi inversată printr-un câmp electric puternic aplicat corespunzător în direcția opusă; prin urmare, polarizarea depinde nu numai de câmpul electric curent, ci și de istoria acestuia, formând o buclă de histerezis .

De obicei, materialele prezintă proprietăți feroelectrice numai sub o anumită temperatură de tranziție de fază, numită temperatura Curie ( TC ). Ele devin paraelectrice peste această temperatură, adică polarizarea spontană dispare, iar cristalul feroelectric trece în stare paraelectrică. Mulți feroelectrici își pierd complet proprietățile piezoelectrice peste Tc deoarece faza lor paraelectrică are o structură cristalină cu un centru de inversiune . [zece]

Polarizarea spontană a feroelectricilor la punctul Curie se modifică fie continuu (tranziție de ordinul doi, sare Rochelle ) fie brusc (tranziție de ordinul întâi, titanat de bariu ). Alte caracteristici ale feroelectricilor, cum ar fi permisivitatea relativă , pot atinge valori foarte mari în punctul Curie (104 și mai mare).

În apropierea punctului Curie în faza nepolară se îndeplinește legea Curie-Weiss , care leagă polarizabilitatea α și temperatura T a feroelectricului [11] :

\alpha ={\frac {C}{T-T_{0}}}

unde și sunt constante determinate de tipul de feroelectric. Valoarea se numește temperatura Curie-Weiss și este foarte apropiată de valoarea temperaturii Curie. Dacă există două puncte Curie, atunci aceeași lege este valabilă în vecinătatea fiecăruia dintre ele în faza nepolară. Aproape de sus - în forma anterioară și aproape de jos - în forma [11] : $C$ $T_{0}$ $T_{0}$

\alpha ={\frac {C'}{T_{0}'-T}}

Mecanismul de dobândire a unui moment dipol în faza polară (fază feroelectrică) poate fi, de asemenea, diferit: o variantă este posibilă atât cu deplasarea ionilor ( titanat de bariu ; tranziția de fază corespunzătoare se numește tranziție de tip deplasare), cât și cu ordonarea orientării dipolilor deja existenţi în substanţă ( dihidrogenofosfat de potasiu , sulfat de triglicină ).

Aplicații

Condensatoarele cu capacitate reglabilă profită de natura neliniară a materialelor feroelectrice. De obicei , un condensator feroelectric sau varicond constă dintr-o pereche de electrozi cu un strat de material feroelectric între ei. Permitivitatea feroelectricilor nu este doar reglabilă, dar este de obicei foarte mare în valoare absolută, mai ales când este aproape de temperatura de tranziție de fază. Datorită acestui fapt, condensatoarele feroelectrice au o dimensiune fizică mică în comparație cu condensatoarele dielectrice (neacordabile) de aceeași capacitate.

Polarizarea spontană a materialelor feroelectrice implică prezența unui efect de histerezis, care poate fi folosit ca funcție de memorie pentru fabricarea RAM feroelectrică [12] pentru calculatoare și carduri RFID . Aceste aplicații folosesc de obicei pelicule subțiri de materiale feroelectrice, deoarece acest lucru permite obținerea câmpului electric necesar comutării polarizării cu o tensiune moderată. Cu toate acestea, atunci când se utilizează folii subțiri, trebuie acordată o mare atenție suprafeței, electrozilor și calității probei pentru ca dispozitivele să funcționeze în mod fiabil. [13]

Din motive de simetrie (fără simetrie centrală a celulei unitare), materialele feroelectrice trebuie să fie și piezoelectrice și piroelectrice. Combinația dintre efectul de memorie, piezoelectricitate și piroelectricitate face ca condensatoarele feroelectrice să fie foarte utile pentru aplicațiile cu senzori, de exemplu. Condensatorii feroelectrici sunt utilizați în aparatele cu ultrasunete medicale (condensatorii generează și apoi detectează un semnal ultrasonic utilizat pentru a vizualiza organele interne ale corpului), camerele cu infraroșu de ultimă generație (imaginea în infraroșu este proiectată pe o matrice bidimensională de condensatoare feroelectrice capabile). de detectare a diferențelor de temperatură până la milioanemi de grad Celsius), senzori de incendiu, sonar, senzori de vibrații și chiar injectoare de combustibil la motoarele diesel.

O altă idee de interes recent este joncțiunea tunel feroelectric (FTJ ) , în care contactul este format de o peliculă feroelectrică grosime de nanometri plasată între electrozii metalici. [14] Grosimea stratului feroelectric este suficient de mică pentru tunelul de electroni. Efectele piezoelectrice și de câmp, precum și câmpul de depolarizare pot duce la un efect de comutare a rezistenței electrice gigantice (GER).

O altă aplicație este multiferoica , în care cercetătorii caută modalități de a interacționa între ordonarea magnetică și feroelectrică într-un material sau heterostructură; există câteva recenzii recente pe acest subiect. [cincisprezece]

Proprietățile catalitice ale feroelectricilor au fost studiate încă din 1952, când Parravano a descoperit anomalii în viteza de oxidare a CO peste cristalele feroelectrice de niobat de sodiu și potasiu în apropierea temperaturii Curie a acestor materiale. [16] Componenta normală la suprafață a polarizării feroelectrice poate induce sarcini dependente de polarizare pe suprafața materialelor feroelectrice prin modificarea compoziției lor chimice. [17] [18] [19] Acest lucru deschide posibilitatea efectuării catalizei în afara principiului Sabatier . [20] Principiul lui Sabatier afirmă că pentru a atinge viteza maximă a unei reacții catalitice eterogene, intermediarii trebuie să fie puternic adsorbiți, dar nu prea puternic. Logaritmul vitezei de reacție crește liniar și apoi scade liniar odată cu creșterea căldurii de adsorbție a intermediarului (așa-numitul grafic vulcan). [21] [22] Pe de altă parte, chimia dependentă de polarizare feroelectrică folosește acest efect pentru a comuta interacțiunea suprafață-adsorbat de la adsorbție puternică la desorbție puternică, nemaifiind astfel nevoie de un echilibru între desorbție și adsorbție. Polarizarea feroelectrică este, de asemenea, utilizată pentru recoltarea de energie . [23] Polarizarea ajută la separarea perechilor electron-gaură fotogenerate , ceea ce duce la creșterea fotocatalizei. [24] În plus, din cauza efectelor piroelectrice și piezoelectrice , cu schimbarea temperaturii (cicluri de încălzire/răcire) [25] [26] sau modificarea condițiilor de deformare (vibrații) [27] , la suprafață pot apărea încărcări suplimentare, care provoacă diverse reacții (electro)chimice .

Materiale

Dipolii electrici interni ai unui material feroelectric sunt cuplati la rețeaua cristalină a materialului, astfel încât orice schimbă rețeaua schimbă rezistența dipolilor (cu alte cuvinte, schimbă polarizarea spontană). O modificare a polarizării spontane duce la o schimbare a încărcăturii de la suprafață. Pentru un condensator feroelectric, aceasta înseamnă fluxul de curent chiar și în absența unei tensiuni externe pe condensator. Cei doi factori externi care modifică dimensiunile rețelei unui material sunt forța și temperatura. Generarea de sarcină de suprafață ca răspuns la aplicarea unei tensiuni externe unui material se numește efect piezoelectric . Modificarea polarizării spontane a unui material ca răspuns la o schimbare a temperaturii se numește piroelectricitate .

În total, există 230 de grupuri de cristale cu simetrie spațială , care sunt împărțite în 32 de clase de cristale . Există 21 de clase non-centrosimetrice, dintre care 20 sunt piezoelectrice . Printre clasele piezoelectrice, există 10 care au polarizare electrică spontană care se modifică cu temperatura, deci sunt clasificate ca piroelectrice . Doar o parte din materialele piroelectrice sunt feroelectrice. În piroelectrică, polarizarea se modifică liniar odată cu aplicarea unui câmp electric extern, dar direcția acestuia nu poate fi schimbată de un câmp electric extern. În feroelectrice, polarizarea se modifică neliniar, iar direcția de polarizare poate fi controlată de un câmp electric extern și de stres mecanic [28] .

32 de clase de cristal
21 necentrosimetric			11 centrosimetric
20 de grade de piezoelectric			nepiezoelectrice
10 clase de piroelectrice		nepiroelectrice
feroelectrice	neferoelectrice	nepiroelectrice
PbZr / Ti03 , BaTi03 , PbTi03 _	Turmalina , ZnO , AlN	Cuarț , Langasit

Teorie

Mai jos vom analiza o abordare fenomenologică a problemei unui feroelectric într-un câmp electric extern. O astfel de abordare nu răspunde la întrebarea unei imagini microscopice detaliate, ci oferă predicții despre caracteristicile termodinamice ale sistemului luat în considerare [29] .

Urmând [30] Pe baza teoriei Ginzburg-Landau , energia liberă a unui material feroelectric în absența unui câmp electric și a unei tensiuni aplicate poate fi scrisă ca o serie Taylor în parametrul de ordin P. Dacă expansiunea până la a șasea este folosită ordinea micii, inclusiv, energia liberă este definită ca:

{\begin{array}{ll}\Delta E=&{\frac {1}{2}}\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)\left(P_{ x}^{2}+P_{y}^{2}+P_{z}^{2}\right)+{\frac {1}{4}}\alpha _{11}\left(P_{x }^{4}+P_{y}^{4}+P_{z}^{4}\right)\\&+{\frac {1}{2}}\alpha _{12}\left(P_ {x}^{2}P_{y}^{2}+P_{y}^{2}P_{z}^{2}+P_{z}^{2}P_{x}^{2}\ dreapta)\\&+{\frac {1}{6}}\alpha _{111}\left(P_{x}^{6}+P_{y}^{6}+P_{z}^{6 }\right)\\&+{\frac {1}{2}}\alpha _{112}\left[P_{x}^{4}\left(P_{y}^{2}+P_{z }^{2}\right)+P_{y}^{4}\left(P_{x}^{2}+P_{z}^{2}\right)+P_{z}^{4}\ stânga(P_{x}^{2}+P_{y}^{2}\dreapta)\dreapta]\\&+{\frac {1}{2}}\alpha _{123}P_{x}^ {2}P_{y}^{2}P_{z}^{2}\end{array}}

unde P x , P y și P z sunt componentele vectorului de polarizare în direcțiile x, y, respectiv z, iar coeficienții corespund simetriei cristalului. Aceste ecuații sunt adesea utilizate în contextul modelului câmpului de fază pentru a investiga formarea domeniului și alte fenomene în feroelectrice. De asemenea, forma completă a expresiei include gradientul termenului electrostatic și termenul elastic la energia liberă. Ecuațiile sunt apoi discretizate pe o grilă folosind metoda diferențelor finite și rezolvate folosind legea Gaussiană și teoria elasticității liniare . $\alpha _{i}, \alpha _{ij}, \alpha _{ijk)$

În toate feroelectricele cunoscute și . Acești coeficienți pot fi obținuți experimental sau prin simulări de prim principiu . Pentru feroelectrice, o tranziție de fază de ordinul întâi corespunde cu , în timp ce se observă pentru o tranziție de fază de ordinul doi. $\alpha _{0}>0$ $\alpha _{111}>0$ $\alpha _{11}<0$ $\alpha _{11}>0$

Polarizarea spontană P s a unui feroelectric în timpul unei tranziții de fază de la o fază cubică la una tetragonală se obține prin considerarea unei expresii unidimensionale pentru energia liberă, care are forma:

\Delta E={\frac {1}{2}}\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}^{2}+{\frac {1} {4}}\alpha _{11}P_{x}^{4}+{\frac {1}{6}}\alpha _{111}P_{x}^{6}

Această energie liberă are forma unui potențial cu două minime de energie liberă la , unde P s este polarizarea spontană. În aceste două minime, prima derivată a energiei libere în raport cu polarizarea este zero, adică. $P=\pm P_{s)$

{\frac {\partial \Delta E}{\partial P_{x))}=\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}+\alpha _{ 11}P_{x}^{3}+\alpha _{111}P_{x}^{5}=0

P_{x}\left[\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)+\alpha _{11}P_{x}^{2}+\alpha _{111} P_{x}^{4}\right]=0

Deoarece P x = 0 corespunde energiei libere maxime în faza feroelectrică, polarizarea spontană P s se obține din soluția ecuației:

\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)+\alpha _{11}P_{x}^{2}+\alpha _{111}P_{x}^{4 }=0

Unde

P_{s}^{2}={\frac {1}{2\alpha _{111})}\left[-\alpha _{11}\pm {\sqrt {\alpha _{11} ^{2}-4\alpha _{0}\alpha _{111}\left(T-T_{0}\right)}}\right]

iar eliminarea soluțiilor care dau o rădăcină pătrată negativă (pentru tranziții de fază de primul sau al doilea fel), duce la expresia

P_{s}={\sqrt {{\frac {1}{2\alpha _{111}}}\left[-\alpha _{11}+{\sqrt {\alpha _{11}^ {2}-4\alpha _{0}\alpha _{111}\left(T-T_{0}\right)}}\right]}}

Pentru , folosind aceeași abordare, polarizarea spontană se scrie ca $\alpha _{11}=0$

P_{s}={\sqrt {\sqrt {-{\frac {\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)}{\alpha _{111))))} }

Bucla de histerezis (P x în funcție de E x ) se obține din expansiunea energiei libere prin adăugarea unui alt termen electrostatic, E x P x , după cum urmează

\Delta E={\frac {1}{2}}\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}^{2}+{\frac {1} {4}}\alpha _{11}P_{x}^{4}+{\frac {1}{6}}\alpha _{111}P_{x}^{6}-E_{x}P_{ X}

{\frac {\partial \Delta E}{\partial P_{x))}=\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}+\alpha _{ 11}P_{x}^{3}+\alpha _{111}P_{x}^{5}-E_{x}=0

E_{x}=\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}+\alpha _{11}P_{x}^{3}+\alpha _{ 111}P_{x}^{5}

Graficul dependenței lui E x de P x poate fi reflectat în raport cu linia înclinată la un unghi de 45 de grade și obține dependența lui P x de E x , care arată ca litera „S”. Partea centrală a literei S corespunde maximului local al energiei libere (deoarece ). Excluderea acestei regiuni și conectarea părților superioare și inferioare ale curbei S cu linii verticale la discontinuități are ca rezultat o buclă de histerezis. ${\frac {\partial ^{2}\Delta E}{\partial P_{x}^{2)}}<0$

Note

↑ Werner Kanzig. Feroelectrice și antiferoelectrice // Fizica stării solide / Frederick Seitz; T. P. Das ; David Turnbull; EL Hahn. - Presa Academică, 1957. - Vol. 4. - P. 5. - ISBN 978-0-12-607704-9 .
↑ M. Liniile. Principii și aplicații ale feroelectricilor și materialelor aferente. - Clarendon Press, Oxford, 1979. - ISBN 978-0-19-851286-8 .
↑ Vezi J. Valasek (1920). „Fenomene piezoelectrice și conexe în sarea Rochelle” . Revizuirea fizică . 15 (6). Cod biblic : 1920PhRv ...15..505. . DOI : 10.1103/PhysRev.15.505 . Arhivat din original pe 12.01.2021 . Preluat 2020-12-22 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )şi J. Valasek (1921). „Fenomene piezo-electrice și conexe în sare Rochelle” . Revizuirea fizică . 17 (4). Cod biblic : 1921PhRv ...17..475V . DOI : 10.1103/PhysRev.17.475 . Arhivat din original pe 12.01.2021 . Preluat 2020-12-22 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
↑ Lines & Glass, 1981 , p. 13.
↑ Lines & Glass, 1981 , p. paisprezece.
↑ Lines & Glass, 1981 , p. cincisprezece.
↑ Lines & Glass, 1981 , p. 16.
↑ Lines & Glass, 1981 , p. 17.
↑ Chiang, Y. și colab. : Physical Ceramics, John Wiley & Sons 1997, New York
↑ Safari, Ahmad. Materiale piezoelectrice și acustice pentru aplicații cu traductoare . - Springer Science & Business Media, 2008. - P. 21 . — ISBN 978-0387765402 .
↑ 1 2 Sivukhin D.V. Curs general de fizică. - M . : Nauka , 1977. - T. III. Electricitate. - S. 166. - 688 p.
↑ JF Scott. Amintiri Feroelectrice. - Springer, 2000. - ISBN 978-3-540-66387-4 .
↑ M. Dawber (2005). „Fizica oxizilor feroelectrici cu peliculă subțire”. Recenzii despre fizica modernă . 77 (4). arXiv : cond-mat/0503372 . Cod biblic : 2005RvMP ...77.1083D . DOI : 10.1103/RevModPhys.77.1083 .
↑ M.Da. Zhuravlev (2005). „Electrorezistență gigant în joncțiunile tunelului feroelectric”. Scrisori de revizuire fizică . 94 (24): 246802-4. arXiv : cond-mat/0502109 . Cod biblic : 2005PhRvL..94x6802Z . DOI : 10.1103/PhysRevLett.94.246802 .
↑ Ramesh, R. (2007). „Multiferroici: progrese și perspective în filmele subțiri”. materiale naturii . 6 (1):21-9. Cod biblic : 2007NatMa ...6...21R . DOI : 10.1038/nmat1805 . PMID 17199122 .W. Eerenstein (2006). „Materiale multiferoice și magnetoelectrice”. natura . 442 (7104): 759-65. Bibcode : 2006Natur.442..759E . DOI : 10.1038/nature05023 . PMID 16915279 ., Spaldin, N.A. (2005). „Renașterea multiferoicilor magnetoelectrice”. stiinta . 309 (5733): 391-2. DOI : 10.1126/science.1113357 . PMID 16020720 . M. Fiebig (2005). „Renașterea efectului magnetoelectric”. Jurnalul de fizică D: Fizică aplicată . 38 (8). Cod biblic : 2005JPhD ...38R.123F . DOI : 10.1088/0022-3727/38/8/R01 .
↑ Parravano, G. (februarie 1952). „Tranziții ferroelectrice și cataliză heterogenă” . Jurnalul de fizică chimică . 20 (2): 342-343. Cod biblic : 1952JChPh..20..342P . DOI : 10.1063/1.1700412 .
↑ Kakekhani, Arvin (august 2016). Feroelectrice: o cale către chimia suprafeței comutabile și cataliză. știința suprafeței . 650 : 302-316. Cod biblic : 2016SurSc.650..302K . DOI : 10.1016/j.susc.2015.10.055 .
↑ Kolpak, Alexie M. (16.04.2007). „Efectele de polarizare asupra chimiei suprafeței filmelor Pt suportate de ${\mathrm{PbTiO}}_{3}$”. Scrisori de revizuire fizică . 98 (16): 166101. doi : 10.1103 /PhysRevLett.98.166101 . PMID 17501432 .
↑ Yun, Yang (decembrie 2007). „Utilizarea lustruirii feroelectrice pentru a schimba adsorbția pe suprafețele de oxid”. Jurnalul Societății Americane de Chimie . 129 (50): 15684-15689. DOI : 10.1021/ja0762644 . PMID 18034485 .
↑ Kakekhani, Arvin (29 iunie 2015). Cataliza pe bază de feroelectric: Chimia suprafețelor comutabile. Cataliza ACS . 5 (8): 4537-4545. Cod biblic : 2015APS..MARY26011K . DOI : 10.1021/acscatal.5b00507 .
↑ Laursen, Anders B. (decembrie 2011). „Principiul Sabatier ilustrat prin descompunerea catalitică a H 2 O 2 pe suprafețe metalice” . Journal of Chemical Education . 88 (12): 1711-1715. Cod biblic : 2011JChEd..88.1711L . DOI : 10.1021/ed101010x .
↑ Seh, Zhi Wei (13 ianuarie 2017). „Combinând teoria și experimentul în electrocataliză: Perspective în proiectarea materialelor” (PDF) . stiinta . 355 (6321): eaad4998. doi : 10.1126/science.aad4998 . PMID28082532 . _ Arhivat (PDF) din original pe 2021-01-12 . Preluat 2020-12-22 . Parametrul depreciat folosit |deadlink=( ajutor )
^ Zhang, Yan (2017). „Controlul proceselor electrochimice folosind materiale și dispozitive de recoltare a energiei”. Recenzii ale Societății Chimice . 46 (24): 7757-7786. doi : 10.1039/ c7cs00387k . PMID 29125613 .
↑ Fang, Liang. Feroelectrice în fotocataliza // Materiale feroelectrice pentru aplicații energetice / Liang Fang, Lu You, Jun-Ming Liu. — 2018. — P. 265–309. — ISBN 9783527807505 . - doi : 10.1002/9783527807505.ch9 .
↑ Benke, Annegret (30 iulie 2015). „Generarea de OH condusă piroelectric prin titanat de bariu și nanoparticule de paladiu”. Jurnalul de chimie fizică C. 119 (32): 18278-18286. doi : 10.1021/ acs.jpcc.5b04589 .
↑ Kakekhani, Arvin (2016). „Chimia suprafeței oxidului feroelectric: scindarea apei prin piroelectricitate”. Jurnalul de chimie a materialelor A. 4 (14): 5235-5246. DOI : 10.1039/C6TA00513F .
↑ Starr, Matthew B. (11 iunie 2012). „Reacții redox conduse de piezopotențial la suprafața materialelor piezoelectrice.” Angewandte Chemie International Edition . 51 (24): 5962-5966. DOI : 10.1002/anie.201201424 . PMID 22556008 .
↑ Golovnin și colab., 2016 , p. 12-13.
↑ Lines & Glass, 1981 , p. 76.
↑ P. Chandra & PB Littlewood (2006), A Landau Primer for Ferroelectrics, arΧiv : cond-mat/0609347 .

Literatură

Sivukhin DV Curs general de fizică. - M . : Nauka , 1977. - T. III. Electricitate. - S. 160-173. — 688 p.
M. Lines, A. Glass. Feroelectrice și materiale aferente. — M .: Mir, 1981. — 736 p.
B. A. Strukov, A. P. Levanyuk. Fundamentele fizice ale fenomenelor feroelectrice din cristale. — M .: Nauka, 1995. — 304 p. — ISBN 5-02-014865-2 .
G. A. Smolensky. Feroelectrice și antiferoelectrice noi // UFN. - 1957. - T. 62 . - S. 41-69 . - doi : 10.3367/UFNr.0062.195705b.0041 .
L. M. Blinov, V. M. Fridkin, S. P. Palto, A. V. Bune, P. A. Dauben, S. Ducharme. Feroelectrice bidimensionale // UFN. - 2000. - S. 247-262 . - doi : 10.3367/UFNr.0170.200003b.0247 .
Golovnin V. A., Kaplunov I. A., Malyshkina O. V., Pedko B. B., Movchikova A. A. Baze fizice, metode de cercetare și aplicarea practică a piezomaterialelor. — M .: Technosfera, 2016. — 272 p. - ISBN 978-5-94836-352-3 .
Fizica feroelectricului: o viziune modernă / Ed. K. M. Rabe, C. G. Ana, J.-M. Triskona; pe. din engleza. B. A. Strukova, A. I. Lebedeva. - Ed. a 3-a. - M . : Laboratorul de Cunoaștere, 2015. - 443 p. - ISBN 978-5-9963-2535-1 .
Fizica mediilor condensate. / Ed. B. A. Strukov, V. A. Gribov .. - Știința naturală modernă: o enciclopedie în 10 volume. - M. : MAGISTR-PRESS, 2000. - T. 05. - 288 p. - 5500 de exemplare. — ISBN 5-89317-137-3 . (Rusă)

Link -uri

Starile termodinamice ale materiei

Stări de fază

Starea de agregare Echilibrul de faze Regula fazei diagramă de fază Ecuația de stare
Solid	cristale Monocristal policristal Cristalit
Mezofază	Corpuri amorfe stare sticloasa cristal lichid Nematic Smectic colesteric Faza coloana Mezogen Membrană
Lichid	Fluid ideal Stare metastabilă lichid supraîncălzit lichid suprarăcit lichid întins Coltdown fluid supercritic
Gaz	Gaz ideal gaz real Aburi Abur saturat abur supraîncălzit abur suprasaturat
Plasma	electromagnetic Plasmă cuarc-gluon Glazma
Temperatura scazuta	condens bose Condens ferionic gaz cuantic gaz bose gaz Fermi gaz degenerat lichid cuantic bose lichid Fermi lichid solid superfluid Fenomene Superfluiditate Supraconductivitate
Alte	chestiune ciudată moleculă fotonică condens de sticla colorata

Tranziții de fază

Primul fel

Al doilea fel

în fenomene electrice	feroelectrice Antiferoelectric
în fenomenele magnetice	feromagneți Paramagneți Antiferomagneți

cuantic

punct lambda

Sisteme disperse

Geluri
- Aerogel
Soluții
sisteme coloide
- aspru
- Coloidal liber dispersat
Sol
Spray
- Fum
- Praf
- Ceaţă
- aburi
Suspensie
Emulsie

Vezi si