Perioada siderale

Perioada siderale de circulație (din lat. sidus , stea; genus case sideris ) - o perioadă de timp în care orice corp satelit ceresc face o revoluție completă în jurul corpului principal în raport cu stelele îndepărtate. Conceptul de „perioadă siderală a revoluției” se aplică corpurilor care înconjoară Pământul - Luna (lună siderală) și sateliților artificiali, precum și planetelor care înconjoară Soarele, comete etc.

Perioada sideral se mai numește și an - de exemplu, anul Mercur, anul Jupiter etc. Nu trebuie uitat că termenul „ an ” se poate referi la diferite perioade de timp. Deci, nu trebuie confundat anul sideral terestru (momentul unei revoluții a Pământului în jurul Soarelui) și anul tropical (timpul în care se schimbă toate anotimpurile): anul tropical este mai scurt decât anul sideral cu aproximativ 20 de ani. minute (această diferență se datorează în principal precesiei axei pământului) [1] .

Link către longitudinea medie

În teoriile mișcării planetelor și a altor corpuri ale Sistemului Solar, perioada siderale este asociată cu longitudinea heliocentrică medie [2] a corpului λ , care este de obicei exprimată ca o serie în puteri ale timpului:

\lambda (t)=\lambda _{0}+\lambda _{1}t+\lambda _{2}t^{2}+\lambda _{3}t^{3}+\dots

Timpul este de obicei exprimat în secole sau milenii iuliene (un secol iulian este de 36.525 de zile , un mileniu este de 365.250 de zile ). De exemplu, pentru Pământ (mai precis, pentru baricentrul sistemului Pământ-Lună) [3]

λ( t ) = 100,466 456 83° + 1 295 977 422,834 29′′ t − 2,044 11′′ t 2 − 0,005 23′′ t 3 + ...,

unde timpul t este exprimat în milenii iuliene și se numără din epoca J2000.0 (amiaza de la Greenwich la 1 ianuarie 2000).

Perioada siderale este, prin definiție, timpul necesar pentru ca longitudinea să crească cu 360°. De aici

T_{\text{sid.}}={\frac {360^{\circ }}{\dot {\lambda }}},

unde Astfel, pentru t mic, perioada siderale este invers proporțională cu coeficientul λ 1 , care reprezintă de fapt viteza unghiulară medie a corpului pe o orbită heliocentrică: ${\dot {\lambda })={\frac {\partial \lambda }{\partial t))=\lambda _{1}+2\lambda _{2}t+3\lambda _{3 }t^{2}+\puncte$

T_{\text {sid.}}\aprox {\frac {360^{\circ }}{\lambda _{1)}}

t\la 0.

Perioadele siderale ale corpurilor din sistemul solar

Tabelul include perioadele siderale pentru toate planetele, precum și pentru Lună (perioada orbitală în jurul Pământului), asteroizii din centura principală, planetele pitice și Sedna. Zilele din tabel înseamnă zile SI (zile iuliene) egale cu exact 86.400 secunde SI , deoarece perioada reală a rotației axiale a Pământului în raport cu Soarele mediu (zile solare medii) diferă ușor de această valoare și nu este constantă (pentru an). 2000, zilele solare au diferit de Julian cu 0,002 secunde).

Planetă	perioada siderale
Mercur	87,97 zile
Venus	224,7 zile
Pământ	365,256 363 de zile sau 365 de zile 6 ore 9 minute 9,8 secunde sau 31.558.149,8 s ( 1 an sideral) [4] [5]
Luna (în jurul Pământului)	27.322 zile
Marte	686,98 zile (1,88 ani)
Asteroizi (medie)	4,6 ani
Jupiter	11,86 ani
Saturn	29,46 ani
Uranus	84,02 ani
Neptun	164,78 ani
Pluton	248,09 ani
Haumea	285 de ani
Makemake	309,88 ani
Eris	557 de ani
Sedna	12.059 de ani

Indignare

Lungimea perioadei medii orbitale siderale se modifică treptat cu timpul datorită interacțiunilor gravitaționale și negravitaționale cu alte corpuri. Cu toate acestea, aceste modificări sunt foarte mici. Astfel, la epoca J2000.0 , perioada siderale medie a revoluției Pământului a crescut cu aproximativ 100 µs pe an (această valoare poate fi calculată ca ). Trebuie remarcat, totuși, că perturbațiile periodice din alte corpuri ale Sistemului Solar, în principal Jupiter și Saturn, suprapuse mișcării medii a corpului, modifică mult mai puternic timpul orbital real, care fluctuează cu o amplitudine mică în jurul valorii medii. valoare (în acest caz, perioada siderale medie, așa cum am menționat mai sus, suferă modificări seculare monotone). Astfel, longitudinea medie a baricentrului sistemului Pământ-Lună este perturbată de oscilații periodice cu o amplitudine de 7'' (perioada 1783 ), 4'' (perioada de 0,55 ani ) și o serie de altele [3] . O abatere de 4" este echivalentă cu o distanță de 2900 km de-a lungul orbitei Pământului, această distanță pe care o parcurge Pământul în ≈100 de secunde - aceasta este răspândirea caracteristică a valorii reale în jurul valorii medii a perioadei siderale a revoluției Pământului. . ${\frac {\partial T_{\text{sid}}}{\partial t))\aprox -360^{\circ }\cdot {\frac {2\lambda _{2}}{\ lambda _{1}^{2}}}$

Vezi și

Note

↑ Klimishin I. A. Calendar și cronologie. - Ed. 3. - M . : Știință . Ch. ed. Fiz.-Matematică. lit., 1990. - S. 42-45. — 478 p. - 105.000 de exemplare. — ISBN 5-02-014354-5 .
↑ Definiția „mediei” înseamnă că nu este luată în considerare mișcarea reală (inegală din cauza excentricității orbitale ) a planetei, ci mișcarea uniformă a unui punct fictiv. Planeta în cursul orbitării fie rămâne în urma acestui punct de longitudine, fie îl depășește, cu toate acestea, longitudinele lor coincid în momentele de trecere de longitudine zero.
↑ 1 2 Simon JL și colab. Expresii numerice pentru formulele de precesiune și elementele medii pentru Lună și planete // Astronomie și Astrofizică. - 1994. - Vol. 282 . - P. 663-683 . - Cod biblic .
↑ Almanahul Astronomic pentru Anul 2019 / Editura Guvernului. — SUA: Imprimeria guvernamentală, 2018. — P. C2. — 628 p. — ISBN 9780707741925 . — ISBN 0707741920 .
↑ Allen C. W. Astrophysical Quantities . - Moscova: Mir, 1977. - 279 p. Arhivat 16 aprilie 2018 la Wayback Machine Copie arhivată (link indisponibil) . Consultat la 15 aprilie 2018. Arhivat din original pe 16 aprilie 2018. (nedefinit)

Dicționare și enciclopedii	Britannica (online)

Mecanica cerească

Legi și sarcini	legile lui Newton Legea gravitației legile lui Kepler Problemă cu două corpuri Problemă cu trei corpuri Problemă gravitațională a N-corpilor problema lui Bertrand ecuația lui Kepler
Sfera celestiala	Sistemul de coordonate ceresc galactic orizontală ecuatorial ecliptic Sistemul internațional de coordonate cerești Sistem de coordonate sferice axa mondială Ecuatorul ceresc ascensiunea dreaptă declinaţie Ecliptic Echinocţiu Solstițiul plan fundamental
Parametrii orbitei	Elementele kepleriene ale orbitei excentricitate semi-axa mare înseamnă anomalie longitudinea nodului ascendent argument periapsis Apocentrul și periapsis Viteza orbitală Nodul orbital Epocă
Mișcarea corpurilor cerești	Mișcarea soarelui și a planetelor în sfera cerească Efemeride Configurații de planetă confruntare compus cuadratura elongaţie parada planetelor Eclipsă eclipsă de soare eclipsa de luna saros Ciclul metonic Strat Tutorial punct culminant perioada siderale perioada sinodica Perioada de rotație rezonanța orbitală Preludiul echinocțiului Apropiere librare Domeniul gravitației efectul Kozai Efectul Yarkovsky efectul Dzhanibekov

Astrodinamica

Zbor în spațiu	viteza spatiala primul (circular) al doilea (parabolic) al treilea Al patrulea formula lui Ciolkovski Manevra gravitațională traiectoria Hohmann Metoda elementelor osculatoare Accelerația mareelor Modificarea înclinației orbitale Rețeaua de transport interplanetar Andocare puncte Lagrange Efect de pionier
SC orbite	orbită geostaţionară Orbită heliocentrică orbită geosincronă orbita geocentrică orbita de geotransfer Orbită terestră joasă orbită polară Orbită „Tundra” Orbită sincronă cu Soarele Orbită „Fulger” Orbită osculatoare